ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
58
другим. Таким распространением колебаний и осуществляется перенос
тепла.
При нагреве тела слои воздуха, прилегающие к нему, также
нагреваются. Плотность воздуха уменьшается и образуется вертикальный
поток газа, с которым уносится тепло.
Коэффициент теплопроводности мал, поэтому процессы конвекции и
излучения преобладают над теплопроводностью. Поток энергии
к
Р
,
отдаваемой телом в процессе конвекции, пропорционален площади тела
S
, разности температур тела и окружающего воздуха, измеряемых в
кельвинах:
()
,TTSP
кк 0
−⋅=α
(1)
где
к
α
– коэффициент конвективной теплоотдачи (теплопередачи),
Т
–
температура тела,
0
Т
– температура воздуха.
Коэффициент
к
α
зависит от параметров среды (вязкости, плотности,
теплоемкости и т. п.), формы тела и температуры. Для тела
цилиндрической формы
к
α
может быть рассчитан методом теории
подобия тепловых процессов в жидкости и газе. В этом случае
коэффициент конвективной теплоотдачи выражается через постоянную
подобия Грасгофа:
()
,
T
TTqy
Г
2
0
0
3
ν
µ
−
=
(2)
где
q
– ускорение свободного падения,
y
– линейный размер
цилиндрической трубки,
ν
– кинематическая вязкость среды.
Для горизонтально ориентированного цилиндра коэффициент
конвективной теплопередачи рассчитывается по формуле
.,
d
,
Гк
710760
4
µ
λ
α=
(3)
где
λ
– коэффициент теплопроводности,
d
– диаметр горизонтальной
цилиндрической трубы.
Поток энергии, теряемой нагретым телом в воздухе за счет
теплового излучения, выражается соотношением:
(
)
,TTSAP
u
4
0
4
−=σ
(4)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 57
- 58
- 59
- 60
- 61
- …
- следующая ›
- последняя »
