ВУЗ:
Составители:
81
Электродвижущие силы, которые наводятся в вибраторах, равны
e
с
= E
mb
sin[ωt + (π·b/λ)·cosα],
(3.52)
e
ю
= E
mb
sin[ωt – (π·b/λ)·cosα],
(3.53)
e
ц
= E
mb
sinωt,
(3.54)
здесь E
mb
= h
д
·E
m
; h
д
– действующая высота вибратора.
Векторная диаграмма ЭДС в рассмотренных элементах антенной сис-
темы радиопеленгатора показана на рис. 3.21, б. Как видно из диаграммы
рис. 3.21, б, вектор е
сю
результирующей ЭДС рамочной антенны опережа-
ет вектор е
ц
ЭДС центральной антенны на 90°.
Считая сигнал радиостанции немодулированным, получим для ре-
зультирующего напряжения рамочной антенны U
р
выражение
U
р
= 2k·E
m
·h
д
·n·sin[(π·b/λ)·sinΘ
р
]·cosωt ≈ U
mр
·cosωt, (3.55)
здесь U
mр
= 2π·k·E
m
·h
д
·(b/λ)·n·sinΘ
р
= U
mр0
·sinΘ
р
; Θ
р
= 90 – α; k – коэффи-
циент, зависящий от параметров схемы; E
m
– амплитуда напряжённости
поля в месте расположения рамки; n – число витков рамки.
При выводе уравнения (3.55) учитывалось, что для средневолнового
диапазона (рабочего диапазона АРК) всегда справедливы соотношения
b/λ ≤ 1; sin(π·b·sinΘ
р
/λ) ≈ π·b·sinΘ
р
/λ). (3.56)
Амплитуда результирующего напряжения рамки зависит от угла рас-
согласования Θ
р
. Вектор результирующего напряжения рамки сдвинут по
фазе на 90° относительно вектора напряжённости электрического поля.
Для определения фазы результирующего напряжения рамочной антенны
используется напряжение U
a
, наводимое в центральной антенне:
U
a
= U
ma
sinωt, (3.57)
которое совпадает по фазе с напряжённостью поля в точке установки ан-
тенны. На самолёте не удается расположить центральную (ненаправлен-
ную) антенну в центре рамочной антенны. Поэтому будет дополнитель-
ный фазовый сдвиг между напряжённостями поля, наводящими ЭДС в
рамочной и ненаправленной антеннах. Этот фазовый сдвиг ϕ
a
равен
ϕ
a
= 2π·(d
a
/λ), (3.58)
здесь d
a
– расстояние между центром рамки и ненаправленной антенной.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 78
- 79
- 80
- 81
- 82
- …
- следующая ›
- последняя »
