Детектор ATLAS большого адронного коллайдера. Смирнова Л.Н. - 102 стр.

пороговую поперечную энергию в начальной ячейке Ет = 1 ГэВ и
раствор конуса ∆R = 0,4 для поиска узких струй и 0,7 для поиска
широких. Величина ∆R = √((∆η)2 + (∆φ)2). В обоих случаях
применяется расщепление и объединение струй при пороге на их
перекрытие в 50%. Может использоваться также версия кт
алгоритма реконструкции струй. Конусный алгоритм вследствие
своего быстродействия используется также в триггере высокого
уровня.
Все измерения в ячейках калориметра калибруются с
использованием весовых функций, зависящих от геометрии и
положения ячейки и уровня шумов. Основными требованиями к
сигналам от струй после калибровки является линейная
зависимость отклика калориметра от энергии струи во всем
измеряемом диапазоне энергий, однородность отклика в
зависимости от направления струи и стандартное разрешение.
Линейность отклика калориметра демонстрируется на рис.10.8(а)
для двух интервалов псевдобыстроты показаны величины:
отношение энергии, измеренной в калориметре, к истинной
энергии струи, нижние точки до калибровки, верхние после
глобальной калибровки. Однородность углового отклика в двух
интервалах поперечных энергий струй Ет для конусных
алгоритмов с ∆R = 0,4 и 0,7 показана на рис.10.8(б). Нарушения
однородности в двух переходных областях по |η| более заметны
при меньших энергиях струй. На рис.10.8(в) приведено
разрешение по энергии струй в зависимости от теоретического
значения псевдобыстроты (или угла) струи |η|. Все результаты
получены для процесса рождения двух КХД струй.




                             102