Детектор ATLAS большого адронного коллайдера. Смирнова Л.Н. - 134 стр.

Рис.13.5. Графическое представление угла поляризации θ* между
направлением вылета J/Ψ или ϒ в лабораторной системе и
направлением вылета мюона с положительным зарядом в системе
покоя распавшейся частицы.


       Пороги     регистрации   влияют    и    на   значение
реконструированной массы J/Ψ.
       Разделение J/Ψ прямого рождения в рр-взаимодействиях
и от распада В-адронов может быть проведено по измерению
поперечного смещения вторичной вершины J/Ψ относительно
первичной вершины Lxy. Через величину этого смещения
определяется «псевдо-собственное» время жизни частицы:



где рт (J/Ψ) и М(J/Ψ) – поперечный импульс и массы J/Ψ-частицы.
Термин «псевдо» оправдывает отрицательные значения этой
переменной, обусловленные погрешностями измерений, и
применимость       её     к    пряморожденным     J/Ψ-частицам.
Реконструированные        значения    этой   переменной     для
моделированных распадов J/Ψ-частиц приведены на рис.13.6 для
статистики 6 пб-1. Отбирая распады J/Ψ-частиц с «псевдо-
временем жизни» менее 0,2 пс, можно получить набор
пряморожденных J/Ψ с эффективностью 93% и чистотой 92% (8%
примеси непрямых J/Ψ). Соответственно при временных
интервалах свыше 0,2 пс выделяются случаи рождения J/Ψ в
распадах В-адронов.
         Распределения эффективных масс двух мюонов,
рожденных в разных процессах, с отбором по «псевдо-времени
жизни» менее 0,2 пс показано на рис.13.7. Там же приведено
распределение до введения этого критерия отбора.
         При интегральной светимости 1 пб-1 и триггере µ6µ4
может быть зарегистрировано 15 000 событий с J/Ψ и 2 500
событий с ϒ.




                             134