Детектор ATLAS большого адронного коллайдера. Смирнова Л.Н. - 151 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МГУ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

151
разрешения при измерении собственного времени жизни
превращает это распределение в распределение, показанное на
рисунке (b). Учет фона и эффекта неправильного определения
типа кварка при рождении приводит к форме распределения,
приведенного на рисунке (с). Пунктиром на этом рисунке показан
вклад фоновых событий. Результаты соответствуют интегральной
светимости 10 фб
-1
.
Рис. 13.20. Распределение В0s смешиваемых состояний с
параметром ∆ms= 17,77 пс
-1
(а),
то же распределение при учете конечного разрешения при
измерении собственного времени жизни (b) и фоновых и неверно
меченых событий (с). Пунктир – вклад фоновых событий без
смешивания.
Результаты анализа позволяют ожидать, что измерение
параметра ∆ms совместно с исследованиями распада В
0
s
→ J/Ψφ,
описанного выше, позволит повысить точность данных путем
совместной аппроксимации в слабом секторе В
0
s
- В
0
s
системы. 
разрешения при измерении собственного времени жизни
превращает это распределение в распределение, показанное на
рисунке (b). Учет фона и эффекта неправильного определения
типа кварка при рождении приводит к форме распределения,
приведенного на рисунке (с). Пунктиром на этом рисунке показан
вклад фоновых событий. Результаты соответствуют интегральной
светимости 10 фб-1.




Рис. 13.20. Распределение В0s смешиваемых состояний с
параметром ∆ms= 17,77 пс-1 (а),
то же распределение при учете конечного разрешения при
измерении собственного времени жизни (b) и фоновых и неверно
меченых событий (с). Пунктир – вклад фоновых событий без
смешивания.

       Результаты анализа позволяют ожидать, что измерение
параметра ∆ms совместно с исследованиями распада В0s → J/Ψφ,
описанного выше, позволит повысить точность данных путем
совместной аппроксимации в слабом секторе В0s - В0s системы.




                             151

Страницы