Детектор ATLAS большого адронного коллайдера. Смирнова Л.Н. - 166 стр.

Рис.14.1.8б.  Распределение      по    величин     интервала
псевдобыстроты ∆η (слева) между струями с максимальными рт и
по эффективной массе этих двух струй (справа) для тех же
событий.

        При выделении распадов Н→ττ большое значение имеет
также ограничение на величину поперечной недостающей
энергии, так как при распаде τ-лептонов часть энергии уносят
нейтрино.
        Для выделения событий Н→ττ, где оба лептона
распадаются по лептонному каналу, критерии выделения сигнала
таковы. После триггера на изолированный лептон требуется
наличие двух лептонов одного типа с противоположными
знаками заряда и недостающей поперечной энергией в событии
более 40 ГэВ. Обе струи τ-лептона должны смотреть в
противоположные стороны по азимутальному угла, чтобы
выполнялось условие коллинеарности (cos (∆φ) > -0,9). В
событии должны быть по крайней мере одна струя с рт > 40 ГэВ,
и вторая с рт > 20 ГэВ. Струи при больших η должны быть в
разных полусферах и не быть образованы b-кварками.
Промежуток псевдобыстроты между струями при больших η
больше 4,4, а эффективная масса этих струй больше 700 ГэВ. Не
должно быть других струй в центральной области |η| < 3,2 c рт .≥
20 ГэВ. Массовое окно для сигнала эффективной массы двух τ-
лептонов ± 15 ГэВ относительно массы Н-бозона.
        Совместная аппроксимация распределений сигнальных и
фоновых событий при выделении сигнала Н→τ+τ- для мод
распада τ-лептонов (ll) приведена на рис.14.1.9.


                             166