Детектор ATLAS большого адронного коллайдера. Смирнова Л.Н. - 181 стр.

свидетельством справедливости модели MSSM, если она
реализуется в природе, и масштаб масс суперсимметричных
частиц достаточно велик, чтобы сделать их ненаблюдаемыми.
        Стратегия поиска заряженного бозона Хиггса зависит от
предположения о его массе, которая определяет сечение его
рождения и вероятные каналы распада. В области масс ниже
массы t-кварка основным механизмом рождения является распад
t-кварка, t→H+b, а доминирующим каналом распада Н→τν.
Положительных заряд бозона Хиггса имеет условное значение,
отрицательный заряд присутствует на равных правах. В области
больших масс основной вклад в рождение дает процесс слияния
глюона и b-кварка, gb→tH+, а основным каналом распада служит
распад на t и b-кварки, Н+→ tb.
        Поиск заряженного Н-бозона использует несколько
объектов, реконструируемых на высоком уровне, таких как
электроны, мюоны, струи, образованные b-кварком или τ-
лептоном. Эти объекты реконструируются специально
разработанными алгоритмами ATLAS. Конечные состояния,
отбираемые триггером, содержат от двух до четырех b-струй,
легкие струи от адронных распадов W-бозонов, одно или более
нейтрино от W или Н распадов, τ-лептоны, распадающиеся с
образованием адронов или на электрон, или мюон, и нейтрино.




       Поиск легкого заряженного бозона Хиггса.

        В случае, если заряженный бозон Хиггса имеет малую
массу, то вероятность распада t→ bW не близка к единице, как
это предсказывает Стандартная модель. Это означает, что
основной ожидаемый фон от распадов ttT-пар Стандартной модели
меньше на вклад распадов заряженного бозона Хиггса. Этот
эффект учитывается в анализе. Рассматривались три канала
распада легкого Н+-бозона:

       •   tt→ bН+bW→ bτ(адр) νbqq
       •   tt→ bН+bW→ bτ(лепт) νbqq
                            181