Детектор ATLAS большого адронного коллайдера. Смирнова Л.Н. - 193 стр.

где сумма берется по четырем струям в центральной области |η| <
2,5 с максимальными поперечными импульсами и всем
идентифицированным лептонам и добавляется значение
недостающей поперечной энергии. Эта переменная помогает
отделить события SUSY от фоновых событий СМ. Кроме того,
она обладает интересным свойством иметь максимумы при
значениях, коррелированными с массами пар SUSY частиц,
рожденных в рр-взаимодействиях, и очень полезна для
определения масштаба масс этих событий.
        Поперечная сферичность ST определяется так:




                                                   ,
Где λ1 и λ2 собственные значения сферического тензора
размерности 2х2 Sij = Σk pkiprj. Тензор включает все струи с |η| <
2,5 и рт > 20 ГэВ и всем отобранным лептонам. События SUSY
имеют форму, близкую к сферической (ST ~ 1), поскольку
начальные тяжелые частицы образуются в детекторе почти
покоящимися и частицы от их каскадных распадов в разных
направлениях. В КХД событиях частицы разлетаются
преимущественно по двум противоположным направлениям (ST
~ 0).
         Поперечная масса Мт определяется следующим образом:




        тα и ртα – масса и поперечный импульс видимой частицы
и рт
   miss
       двумерный вектор недостающего поперечного импульса.
Параметр тχ есть масса невидимой частицы, обычно
принимаемой равной нулю. Эта переменная полезна, когда одна
из родительских частиц распадается на одну видимую и одну
невидимую частицы, например W→eν, где массой невидимой
частицы нейтрино действительно можно пренебречь.
        Переменная с-поперечной массы mT2 определяется через
поперечную массу Мт как

                              193