Детектор ATLAS большого адронного коллайдера. Смирнова Л.Н. - 97 стр.

присутствием большого количества вещества в объеме
Внутреннего детектора. Для определения разрешения при
измерении поперечных импульсов треков использовались
отдельные прямо рожденные частицы с рт выше 1 ГэВ/с и
частицы струй. Величины разрешения аппроксимировались
выражением

Оно применимо как для треков с очень большими
(бесконечными) импульсами, где разрешение определяется в
основном разрешением детекторов (σх(∞)), так и для
низкоэнергичных треков, где основную погрешность вносит
многократное рассеяние в веществе детектора (рх учитывает
реальный рт трека). В таблице 10.1 величины разрешений (RMS)
при значении рх, когда вклад в разрешение от многократного
рассеяния равен вкладу от разрешения детекторов, и для области
центральных псевдобыстрот, где эффект вещества минимален, и
для передней области с максимальным количеством вещества.
Разрешение измерения поперечного импульса и углов получено
для треков мюонов в первых трех строках, а разрешение для
измерения прицельного параметра приведено для пионов (две
нижние строки).
 Таблица 10.1.




         Отметим, что сигналы TRT используются только для
треков с |η| < 2,0.
         При измерении треков, в первую очередь лептонов,
важно правильное определение знака электрического заряда. Для
треков мюонов знак заряда определяется с достаточной
точностью в мюонной системе до самых больших значений
импульсов. Для электронов он может быть измерен лишь во
Внутреннем детекторе. На рис.10.1 приведены вероятности
ошибочного измерения заряда для мюонов и электронов с |η| <
2,5 в зависимости от их поперечного импульса (слева) и значения
псевдобыстроты при рт = 2 ТэВ (справа). Видно, что для
                              97