Электронные средства обработки и отображения информации. Солдатов А.И. - 36 стр.

UptoLike

Составители:

Рубрика:

может иметь большие диаметр и высоту при соответствующей геометрии

ячейки. В некоторых условиях световой поток от положительного столба

свечения может быть сделан относительно большим. Если анод сдвинут в

область фарадеева темного пространства, то свечение положительного стол-

ба может быть исключено.

Рис. 2.19. Распределение яркости свечения и поля в газоразрядной ячейке:

1 – катод; 2 – анод; 3 – область отрицательного тлеющего разряда;

4 – область положительного столбца свечения;

5 – фарадеево тёмное пространство

Излучение в видимой области спектра связано с переходами электро-

нов с одних возбужденных уровней на другие, энергия которых меньше

энергии ионизации (21,6 эВ для неона). Спектры излучения двух облас-

тей ячейки несколько различны: прикатодная область

–

оранжевое свече-

ние, анодная область

–

красное для смеси неон

–

ксенон.

Световой поток от ячейки пропорционален току в ячейке и ограничива-

ется режимом перехода к дуговому разряду и мощностью, рассеиваемой на

аноде. Увеличение тока также сокращает время жизни ячейки. В настоящее

время мгновенная яркость достигает 60 000 кд/м

, что позволяет получить,

при скважностях возбуждающих импульсов 600, среднюю яркость до 100

кд/м

. Наибольшую яркость создает неон, затем в порядке убывания ярко-

сти располагаются гелий, криптон, аргон, ксенон. Яркость неона на поря-

док выше наиболее яркого из остальных газов гелия и почти на два по-

рядка яркости других газов. Яркость свечения отрицательного разряда

практически линейно растет с увеличением давления и тока. Спектральное

Расстояние от катода