Составители:
Рубрика:
ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА № 2
Опытная проверка принципа наложения
Цель работы:
Экспериментально проверить принцип наложения.
1. Материалы для подготовки к работе
Метод (принцип) наложения применяется для расчета токов в слож-
ной линейной электрической цепи, в которой действует небольшое коли-
чество источников ЭДС (2...3).
Согласно этому методу ток в цепи равен алгебраической сумме то-
ков, создаваемых в ней источниками ЭДС, действующими независимо
друг от друга, при неизменных сопротивлениях всех участков цепи.
Сущность метода сводится к следующему.
Сначала предполагают, что в цепи действует только ЭДС первого
источника, а остальные источники ЭДС исключают и заменяют внутрен-
ними сопротивлениями. Определяют токи для такой цепи. Затем произ-
водят расчет, полагая, что в цепи действует только ЭДС второго источ-
ника, а все остальные источники ЭДС исключают и заменяют внутрен-
ними сопротивлениями.
Аналогичные расчеты производят поочередно для всех источников
ЭДС.
Так как для каждого участка цепи получается несколько токов, созда-
ваемых в этом участке каждой ЭДС в отдельности, то алгебраическая сум-
ма этих токов (их называют частичными) дает истинное значение тока,
проходящего по этому участку при одновременном действии всех ЭДС.
Применим метод наложения к цепи, изображенной на рис. 2.1, а.
I′′
1
R
1
r
01
I′′
2
R
2
I′′
3
R
3
в)
r
02
-
+
E
2
+
-
I
1
R
1
r
01
E
1
+
-
I
2
R
2
r
02
E
2
I
3
R
3
а)
+
-
I′
1
R
1
r
01
E
1
I′
2
R
2
I′
3
R
3
б)
r
02
Рис. 2.1. К расчету цепи методом наложения токов:
а – действуют ЭДС Е
1
и Е
2
;
б – действует только ЭДС Е
1
;
в – действует только ЭДС Е
2
.
ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА № 2 Опытная проверка принципа наложения Цель работы: Экспериментально проверить принцип наложения. 1. Материалы для подготовки к работе Метод (принцип) наложения применяется для расчета токов в слож- ной линейной электрической цепи, в которой действует небольшое коли- чество источников ЭДС (2...3). Согласно этому методу ток в цепи равен алгебраической сумме то- ков, создаваемых в ней источниками ЭДС, действующими независимо друг от друга, при неизменных сопротивлениях всех участков цепи. Сущность метода сводится к следующему. Сначала предполагают, что в цепи действует только ЭДС первого источника, а остальные источники ЭДС исключают и заменяют внутрен- ними сопротивлениями. Определяют токи для такой цепи. Затем произ- водят расчет, полагая, что в цепи действует только ЭДС второго источ- ника, а все остальные источники ЭДС исключают и заменяют внутрен- ними сопротивлениями. Аналогичные расчеты производят поочередно для всех источников ЭДС. Так как для каждого участка цепи получается несколько токов, созда- ваемых в этом участке каждой ЭДС в отдельности, то алгебраическая сум- ма этих токов (их называют частичными) дает истинное значение тока, проходящего по этому участку при одновременном действии всех ЭДС. Применим метод наложения к цепи, изображенной на рис. 2.1, а. E1 E1 R1 R1 r01 R1 - + - + r01 r01 I1 I′1 E2 I′′1 E2 R2 R2 R2 - + - + r02 r02 r02 I2 I′2 I′′2 R3 R3 R3 а) I3 б) I′3 в) I′′3 Рис. 2.1. К расчету цепи методом наложения токов: а – действуют ЭДС Е1 и Е2; б – действует только ЭДС Е1; в – действует только ЭДС Е2.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 14
- 15
- 16
- 17
- 18
- …
- следующая ›
- последняя »