Лабораторный практикум по электротехнике и электронике. Сошинов А.Г - 16 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

КТИ ВолгГТУ | Камышин

Составители: 

Рубрика: 

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА № 2
Опытная проверка принципа наложения
Цель работы:
Экспериментально проверить принцип наложения.
1. Материалы для подготовки к работе
Метод (принцип) наложения применяется для расчета токов в слож-
ной линейной электрической цепи, в которой действует небольшое коли-
чество источников ЭДС (2...3).
Согласно этому методу ток в цепи равен алгебраической сумме то-
ков, создаваемых в ней источниками ЭДС, действующими независимо
друг от друга, при неизменных сопротивлениях всех участков цепи.
Сущность метода сводится к следующему.
Сначала предполагают, что в цепи действует только ЭДС первого
источника, а остальные источники ЭДС исключают и заменяют внутрен-
ними сопротивлениями. Определяют токи для такой цепи. Затем произ-
водят расчет, полагая, что в цепи действует только ЭДС второго источ-
ника, а все остальные источники ЭДС исключают и заменяют внутрен-
ними сопротивлениями.
Аналогичные расчеты производят поочередно для всех источников
ЭДС.
Так как для каждого участка цепи получается несколько токов, созда-
ваемых в этом участке каждой ЭДС в отдельности, то алгебраическая сум-
ма этих токов (их называют частичными) дает истинное значение тока,
проходящего по этому участку при одновременном действии всех ЭДС.
Применим метод наложения к цепи, изображенной на рис. 2.1, а.
I′′
1
R
1
r
01
I′′
2
R
2
I′′
3
R
3
в)
r
02
-
+
E
2
+
-
I
1
R
1
r
01
E
1
+
-
I
2
R
2
r
02
E
2
I
3
R
3
а)
+
-
I′
1
R
1
r
01
E
1
I′
2
R
2
I′
3
R
3
б)
r
02
Рис. 2.1. К расчету цепи методом наложения токов:
а – действуют ЭДС Е
1
и Е
2
;
б – действует только ЭДС Е
1
;
в – действует только ЭДС Е
2
. 
                   ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА № 2
                Опытная проверка принципа наложения

    Цель работы:
    Экспериментально проверить принцип наложения.

                  1. Материалы для подготовки к работе

     Метод (принцип) наложения применяется для расчета токов в слож-
ной линейной электрической цепи, в которой действует небольшое коли-
чество источников ЭДС (2...3).
     Согласно этому методу ток в цепи равен алгебраической сумме то-
ков, создаваемых в ней источниками ЭДС, действующими независимо
друг от друга, при неизменных сопротивлениях всех участков цепи.
Сущность метода сводится к следующему.
     Сначала предполагают, что в цепи действует только ЭДС первого
источника, а остальные источники ЭДС исключают и заменяют внутрен-
ними сопротивлениями. Определяют токи для такой цепи. Затем произ-
водят расчет, полагая, что в цепи действует только ЭДС второго источ-
ника, а все остальные источники ЭДС исключают и заменяют внутрен-
ними сопротивлениями.
     Аналогичные расчеты производят поочередно для всех источников
ЭДС.
     Так как для каждого участка цепи получается несколько токов, созда-
ваемых в этом участке каждой ЭДС в отдельности, то алгебраическая сум-
ма этих токов (их называют частичными) дает истинное значение тока,
проходящего по этому участку при одновременном действии всех ЭДС.
     Применим метод наложения к цепи, изображенной на рис. 2.1, а.

         E1                     E1
                R1                       R1                r01    R1
        - +                    - +
         r01                    r01
                I1                       I′1               E2     I′′1
         E2
                R2                       R2                       R2
        - +                                                - +
         r02                      r02                       r02
                I2                       I′2                      I′′2
                R3                       R3                       R3

      а)        I3           б)          I′3          в)          I′′3
                  Рис. 2.1. К расчету цепи методом наложения токов:
                          а – действуют ЭДС Е1 и Е2;
                          б – действует только ЭДС Е1;
                          в – действует только ЭДС Е2.

Страницы