ВУЗ:
Составители:
92
Поскольку материал, подаваемый питателем, имеет на-
чальную скорость, то минимальный угол наклона желоба опре-
делится, как и при скольжении частиц материала по внутрен-
ней поверхности барабана, углом трения движения материала
0
. При ориентировочных расчетах можно принимать tg
0
=
0,8tg
или f
0
= 0,8f [12]. Следовательно, угол наклона желоба
0
.
Из рис. 4.5а находим, что начальная скорость движения
материала по желобу w
н
= w
п
cos(90 -
), где w
п
– скорость па-
дения материала на желоб, которая с учетом геометрии устрой-
ства, составит w
п
= gh2 = )tg(2
LHg .
Найдем конечную скорость движения материала. Для
этого рассмотрим равновесие частицы сыпучего материала на
поверхности желоба (рис. 3.5 б). Частица массой m движется
под действием двух сил: движущей силы P = mg sin
и силы
трения T = f
0
mg cos
. Так как
0
, материал будет двигаться
с некоторым ускорением а, которое найдем из условия P – T =
ma. С учетом геометрических соотношений а = g(sin
- f
0
cos
).
Поскольку движение равноускоренное, то конечная скорость
движения w
к
=
2
н
2 wal .
4.7. Осаждение под действием сил тяжести
Под действием сил тяжести может производиться очи-
стка промышленных газов от взвешенных частиц для улавли-
вания ценных продуктов или уменьшения загрязненности ат-
мосферы.
Скорость осаждения одиночной шарообразной частицы
при ламинарном режиме движения определяется по известной
из курса физики формуле Стокса
c
c
ос
μ
)γ(γd
w
18
2
,
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 93
- 94
- 95
- 96
- 97
- …
- следующая ›
- последняя »
