Физика. Оптика. Стрелков А.А - 4 стр.

    3. Если один луч проходит путь длинной l1 в среде с показателем
преломления n1 , а другой луч- путь l2 в среде с показателем преломления n2 ,
то оптическая разность хода этих лучей
                               Δ = n2 ⋅ l2 − n1 ⋅ l1 .
   4. Разность фаз колебаний Δϕ связана с оптической разностью хода
                                                         Δ
интерферирующих волн соотношением Δϕ = 2 x ⋅
                                                         λ , где λ - длина
световой волны в вакууме.
   5. Условие максимального усиления света в результате интерференции
      Δ = ±κ ⋅ λ (κ = 0,1,2,...). Условие максимального ослабления света
                                                     λ
                                   Δ = ±(2κ + 1) ⋅
                                       .
                                     2
   6. Оптическая разность хода для интерференции в тонких
плоскопараллельных пластинках или пленках в проходящем свете
определяется формулой
                                 Δ = 2d n 2 − sin 2 i1
      или
                             Δ = 2d ⋅ n ⋅ cos i2
      где d-толщина пленки; n-показатель преломления вещества пленки; i 1 -
угол падения; i 2 -угол преломления.
      Если интерференция наблюдается в отраженном свете, то формулы
                                                 λ                           λ
разности хода имеют вид Δ = 2d n − sin i1 +
                                   2       2
                                                   или Δ = 2d ⋅ n ⋅ cos i 2 + .
                                                 2                           2
   7. Радиусы светлых колец Ньютона в отраженном свете (или темных в
проходя- щем) определяются формулой
                          rk =    (2k − 1)R ⋅ λ   2 ,
    где к – номер кольца ( к = 1,2,3,…); R – радиус кривизны поверхности
линзы, соприкасающейся с плоскопараллельной стеклянной пластиной.
     Радиусы темных колец в отраженном свете ( или светлых в
проходящем ) rk = k ⋅ R ⋅ λ .
   8. Радиусы зон Френеля в случае плоского волнового фронта
                                       ρ k = kr0λ ,
    где ρ - радиус зоны ; к – номер зоны; r0 – расстояние от круглого
отверстия в непрозрачном экране до точки наблюдения, расположенной на
оси отверстия; λ - длина световой волны.
    9. При дифракции параллельного пучка лучей монохроматического света
на одной узкой длинной щели направления, в которых амплитуда колебаний
дифрак- тированных лучей минимальна, определяются из условия
       a sin ϕ = ±2k ⋅ λ 2 = ± kλ ;