Дифракция электромагнитного поля миллиметрового диапазона на плоских объектах. Струков И.Ф. - 32 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ВГУ | Воронеж

Составители: 

Рубрика: 

Приложение I
1) Программа для расчета на ЭВМ одномерного распределения
интенсивности поля дифракции для прямоугольных объектов, облучаемых
плоской волной . Программа составлена на языке Pascal. Поле
рассчитывается для сечения в зоне Френеля или дальней зоне с
использованием формулы (3.39
*
) в зависимости от величины z
2
2
2
011
2
2
22
max
2
2
011
2
max
22
11
22
22
22
11
22
22
exp()
2
|(,)|
|(,)|
exp()
2
cos()sin()
22
cos()sin()
22
a
a
a
a
VV
VV
VV
VV
max
jk
Uxxdx
z
Uxz
Uxz
jk
Uxxdx
z
tdttdt
tdttdt
ππ
ππ
−
−

−


==

−


+
=


+


∫
∫
∫∫
∫∫
(3.39
*
)
где
1
aa
1(),2(),(x)
22
kkk
VxVxtx
zzzπππ
=−=+=−
2) Программа расчета распределения интенсивности поля дифракции от
прямоугольного отверстия при полиномиальной аппроксимации
интегральных косинуса и синуса
(), ()
CVSV
в формуле (3.41)
(
)
22
2
1212
2
22
max
1212
()()()()
|(,)|
|(,)|
()()()()
max
CVCVSVSV
Uxz
Uxz
CVCVSVSV
−+−
=
−+−
(3.41)
Программы (1-2) могут быть использованы и для расчета ДН рупорных
антенн, если распределение поля в дальней зоне привести к виду правой
части (3.39*). Ниже приводится вид полиномиальной аппроксимации
интегралов Френеля [6]
()1/2()sin[(/2)]()cos[(/2)]
Cvfvvgvv
ππ≈+−
22
()1/2()cos[(/2)]()sin[(/2)]
Svfvvgvv
ππ≈−−
, 
                                                При ложени е I
1) П рограмма для расч ета на Э В М           одномерного распределени я
и нтенси вности поля ди ф ракци и для прямоугольны х объектов, облуч аемы х
плоской волной . П рограмма составлена на язы ке Pascal. П оле
рассч и ты вается для сеч ени я в зоне Ф ренеля и ли дальней зоне с
и спользовани ем ф ормулы (3.39*) взави си мости отвели ч и ны z
                                                                      2
                            a
                                2
                                          jk             2
                               ∫ U0 exp  2z ( x − x1)        dx1
                                                              
             2             −a
   | U ( x, z) |
                   =            2
                                                                           =
 | U ( x, z) |2max     a
                           2
                                                                 2

                                         jk         2
                        ∫ U0 exp  2z ( x − x1)       dx1
                                                      
                       −a
                            2                                        max                 (3.39*)

                   V1                     2     V1                    2
                          π 2              π 2
                    ∫ cos( 2 t )dt + ∫ sin( 2 t )dt
             =     V2               V2
                  V1        2 V1         2
                       π            π
                  cos( t )dt + sin( t )dt 
                  ∫            ∫ 2
                         2            2
                       2                   
                  V 2         V 2         max

             k                   k                 k
где V 1 =       ( x − a ), V 2 =    ( x + a ), t =    ( x − x1 )
            πz         2         πz        2       πz
2) П рограмма расч ета распределени я и нтенси вности поля ди ф ракци и от
прямоугольного отверсти я при              поли номи альной      аппрокси маци и
и нтегральны х коси нусаи си нуса C (V ), S (V ) вф ормуле(3.41)

                                                          2                    2
         | U ( x, z ) |2      C (V1 ) − C (V2 ) + S (V1 ) − S (V2 )
                           =
                                    (                                          )
                                                                                         (3.41)
       | U ( x, z ) |2 max                    2
                             C (V1 ) − C (V2 ) + S (V1 ) − S (V2 )
                                                                   2
                                                                                   max

П рограммы (1-2) могутбы ть и спользованы и для расч ета Д Н рупорны х
антенн, если распределени е поля в дальней зоне при вести к ви ду правой
ч асти (3.39*). Н и ж е при води тся ви д поли номи альной аппрокси маци и
и нтеграловФ ренеля[6]

      C (v ) ≈ 1/ 2 + f (v)sin[(π / 2)v 2 ] − g ( v)cos[(π / 2) v 2 ]
      S (v) ≈ 1/ 2 − f (v)cos[(π / 2)v 2 ] − g (v)sin[(π / 2) v 2 ] ,

Страницы