ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
во время вспышки полная энергия излучения в рентгенов-
30000L ,
∼
ском диапазоне за время вспышки
32
10 Дж.∼
Согласно наблюдениям, энергия, излучаемая барстером между
вспышками примерно в 100 раз превышает энергию, излучаемую во
вспышках. Это число и помогло разгадать принцип работы барстера,
так как оно совпадает с отношением эффективности аккреции на ней-
тронную звезду к эффективности термоядерных реакций горения ге-
лия.
Большинство барстеров – это тесные двойные системы, состоя-
щие из красного карлика и слабозамагниченной нейтронной звезды
( ) (рис.35). Излучение барстера между вспышками есть
78
H10-10Гс∼
Рис.35. Перетекание в двойной
системе рентгеновского барстера.
результат выделения энергии при аккреции газа на всю поверхность
нейтронной звезды (а не на 1% поверхности вблизи магнитных полю-
сов как у рентгеновских пульсаров). При ударе о поверхность звезды
газ сжимается и разогревается до температуры, при которой происхо-
дит термоядерное горение водорода. В результате на поверхности
нейтронной звезды образуется слой гелия. Он имеет толщину 1-10 м,
93
ρ 10 кг см ,∼ При таких условиях способна протекать
6
T 500 10 K.°⋅∼
реакция тройного -процесса Гелий в количестве α 3He C.→
21
10 г∼
сгорает за несколько секунд. Таким образом, механизм вспышки бар-
тера – термоядерный взрыв слоя гелия, накопившегося в процессе ак-
креции в вырожденной оболочке нейтронной звезды за время между
вспышками.
Двойные радиопульсары. В настоящее время открыто более 40
двойных пульсаров, т.е. радиопульсаров, являющихся компонентами
двойных систем. Некоторые из них могут быть использованы как ла-
боратории для проверки общей теории относительности (ОТО).
Самым известным двойным пульсаром является PSR 1913+16, за
открытие и исследование которого американским ученым Р.А. Халсу
и Дж.Х. Тейлору была присуждена в 1993 г. Нобелевская премия по
91
во время вспышки ∼ 30000L , полная энергия излучения в рентгенов-
ском диапазоне за время вспышки ∼ 1032 Дж.
Согласно наблюдениям, энергия, излучаемая барстером между
вспышками примерно в 100 раз превышает энергию, излучаемую во
вспышках. Это число и помогло разгадать принцип работы барстера,
так как оно совпадает с отношением эффективности аккреции на ней-
тронную звезду к эффективности термоядерных реакций горения ге-
лия.
Большинство барстеров – это тесные двойные системы, состоя-
щие из красного карлика и слабозамагниченной нейтронной звезды
( H ∼ 107 -108Гс ) (рис.35). Излучение барстера между вспышками есть
Рис.35. Перетекание в двойной
системе рентгеновского барстера.
результат выделения энергии при аккреции газа на всю поверхность
нейтронной звезды (а не на 1% поверхности вблизи магнитных полю-
сов как у рентгеновских пульсаров). При ударе о поверхность звезды
газ сжимается и разогревается до температуры, при которой происхо-
дит термоядерное горение водорода. В результате на поверхности
нейтронной звезды образуется слой гелия. Он имеет толщину 1-10 м,
ρ ∼ 109 кг см 3 , T° ∼ 500 ⋅ 106 K. При таких условиях способна протекать
реакция тройного α -процесса 3He → C. Гелий в количестве ∼ 1021 г
сгорает за несколько секунд. Таким образом, механизм вспышки бар-
тера – термоядерный взрыв слоя гелия, накопившегося в процессе ак-
креции в вырожденной оболочке нейтронной звезды за время между
вспышками.
Двойные радиопульсары. В настоящее время открыто более 40
двойных пульсаров, т.е. радиопульсаров, являющихся компонентами
двойных систем. Некоторые из них могут быть использованы как ла-
боратории для проверки общей теории относительности (ОТО).
Самым известным двойным пульсаром является PSR 1913+16, за
открытие и исследование которого американским ученым Р.А. Халсу
и Дж.Х. Тейлору была присуждена в 1993 г. Нобелевская премия по
91
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 89
- 90
- 91
- 92
- 93
- …
- следующая ›
- последняя »
