Воздействие на окружающую среду кратковременных выбросов большой мощности. Суслонов В.М - 16 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ПГНИУ | Пермь

Составители: 

Рубрика: 

Воздействие на окружающую среду кратковременных выбросов большой мощности: Учеб. пособие / В.М. Сус-
лонов, Н.Г. Максимович, В.Н. Иванов, В.А. Шкляев.- Перм. ун-т. – Пермь, 2005. – 126 с.
15
ского уравнения турбулентной диффузии примеси [31]. Считая коэф-
фициент турбулентной диффузии постоянным, получим
c
V ckc
t
+×Ñ=D
, (18)
где c – плотность примеси,
V
– вектор скорости, k – коэффициент
турбулентной диффузии, Δ – оператор Лапласа.
Для определения необходимых динамических и термических ха-
рактеристик пограничного слоя используется система уравнений. Она
включает уравнение динамики атмосферы, являющееся следствием за-
кона сохранения импульса (Навье-Стокса), вывод которого приведен в
[22; 41]. В данной постановке это уравнение может быть записано без
учета силы Кориолиса:
(1/3)
dV
F p V divV
rrm
= -Ñ+D+Ñ
, (19)
где
F
– вектор массовых сил (сила тяжести), μ – коэффициент дина-
мической вязкости. Последнее слагаемое для квазинесжимаемой среды
ввиду малости может быть отброшено.
Уравнение неразрывности, которое является следствием закона
сохранения массы:
0
divV
t
r
r
+=
.
Уравнение сохранения энергии:
( )0
E
divEVJ
t
r
r
+ +=
,
где E – полная удельная энергия,
E
J
– поток полной удельной энергии.
Для адиабатического процесса к этой системе добавляется урав-
нение, связывающее атмосферное давление и плотность среды:
2
( 1) ( / 2)
p EV
rc
=--
. (22)
Здесь χ – показатель адиабаты.
Эта система уравнений дополняется краевыми и начальными ус-
ловиями. Вычисление k представляет определенную сложность. В
случае, когда этот коэффициент считается неизвестным, уравнение
(18) записывается в другом виде [22]:
Воздействие на окружающую среду кратковременных выбросов большой мощности: Учеб. пособие / В.М. Сус-
лонов, Н.Г. Максимович, В.Н. Иванов, В.А. Шкляев.- Перм. ун-т. – Пермь, 2005. – 126 с.

ского уравнения турбулентной диффузии примеси [31]. Считая коэф-
фициент турбулентной диффузии постоянным, получим
       ¶c
          +V ×Ñ c = k D c ,                                                                     (18)
       ¶t
где c – плотность примеси, V – вектор скорости, k – коэффициент
турбулентной диффузии, Δ – оператор Лапласа.
     Для определения необходимых динамических и термических ха-
рактеристик пограничного слоя используется система уравнений. Она
включает уравнение динамики атмосферы, являющееся следствием за-
кона сохранения импульса (Навье-Стокса), вывод которого приведен в
[22; 41]. В данной постановке это уравнение может быть записано без
учета силы Кориолиса:
            dV
        r      = r F - Ñ p + m (DV + 1/ 3 Ñ div V ) ,                                         (19)
            dt
где F – вектор массовых сил (сила тяжести), μ – коэффициент дина-
мической вязкости. Последнее слагаемое для квазинесжимаемой среды
ввиду малости может быть отброшено.
     Уравнение неразрывности, которое является следствием закона
сохранения массы:
     ¶r
         + div rV = 0 .
      ¶t
     Уравнение сохранения энергии:
     ¶r
         + div ( r EV + J E ) = 0 ,
      ¶t
где E – полная удельная энергия, J E – поток полной удельной энергии.
    Для адиабатического процесса к этой системе добавляется урав-
нение, связывающее атмосферное давление и плотность среды:
       p = r ( c - 1) ( E - V 2 / 2) .                       (22)
      Здесь χ – показатель адиабаты.
      Эта система уравнений дополняется краевыми и начальными ус-
ловиями. Вычисление k представляет определенную сложность. В
случае, когда этот коэффициент считается неизвестным, уравнение
(18) записывается в другом виде [22]:

                                                 15

Страницы