Подготовка, транспорт и хранение скважинной продукции. Сваровская Н.А. - 184 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

183
С
М
constSSQ
3
,
2211
=×=×=
ww
. (4.8)
4. Уравнение Бернулли, которое выражает закон сохранения
энергии:
g2g
р
Z
g2g
р
Z
2
22
2
2
11
1
×
w
+
×r
+=
×
w
+
×r
+
(4.9)
где р
1
, р
2
– давления в сечениях 1 и 2, Па;
ρ – плотность, кг/м
3
;
ω
1
, ω
2
, – средние линейные скорости в сечениях 1 и 2, м/с;
g – ускорение свободного падения, м/с
2
.
Каждый член уравнения (3.6) имеет размерность высоты и
носит соответствующее название:
Zi – определяет высоту положения различных точек линии
тока над плоскостью сравнения, геометрический напор; удельная
потенциальная энергия положения.
g
р
i
×
r
, м – называется пьезометрический напор или
статический напор; удельная потенциальная энергия давления.
g
i
×2
2
w
, м – называется динамический или скоростной напор, или
удельная кинетическая энергия.
Сумма всех трех напоров определяет запас полной
механической энергии потока в соответствующем сечении,
отнесенной к единице силы тяжести, и называется полным напором
H:
gg
р
ZH
ii
ii
×
+
×
+=
2
2
w
r
. (4.10)
Жидкость обладает вязкостью. В уравнении Бернулли
появляется слагаемое, учитывающее потери энергии вследствие
гидравлических сопротивлений на участке 1–2:
,
22
2
22
2
2
11
1 П
h
gg
р
Z
gg
р
Z +
×
+
×
+=
×
+
×
+
w
r
w
r
(4.11)
где h
П
– напор на преодоление путевых сопротивлений, то
есть на преодоление сил трения и местных сопротивлений
трубопроводов.

Страницы