Подготовка, транспорт и хранение скважинной продукции. Сваровская Н.А. - 273 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

272
t
r min
= t
в min
= t
в ср
-∆t
в
/2, (7.6)
t
r max
= t
r min
+ t
r ср
= t
в ср
- ∆t
B
/2 + ∆t
B,
(7.7)
t
r cp
= (t
г max
+ t
r min
)/2 = t
в ср
+ (∆t
r
- ∆t
в
)/2, (7.8)
t
в.сл.min
=t
в cp
-0,3∙∆t
r
/2, (7.9)
t
в.сл.min
=t
в cp
+0,3∙∆t
r
/2, (7.10)
Средняя температура верхних слоев нефтепродукта (t
в.сл.ср
)
может быть принята приблизительно равной средней температуре
воздуха (t
в ср
). Испарение днём вызывает охлаждение поверхности
нефтепродукта. Частичная конденсация паров ночью приводит к
нагреванию поверхности нефтепродукта. Действие этих процессов
приводит к выравниванию температуры верхних слоев => t
в ср
=
const.
Из экспериментальных данных амплитуда колебания
температуры верхних слоев нефтепродукта в среднем составляет ∆t
в
ср
= (0,2 - 0,4)∙∆t
r
.
Теоретическая оценка потерь нефтепродуктов от испарений в
резервуарах по простым расчётным уравнениям базируются на
исследованиях П. В. Валявского и В. И. Черникина при следующих
допущениях:
• концентрация паров испаряющегося в резервуаре
нефтепродукта во всех точках газового пространства
одинакова;
• насыщение газового пространства резервуара парами
испаряющегося нефтепродукта происходит мгновенно;
• паровоздушная смесь в резервуаре строго подчиняется
уравнению состояния газов и закону Дальтона;
• предполагается, что резервуары и особенно крыши абсолютно
герметичны.
Предполагается, что в начальный момент времени в газовом
пространстве резервуара (с легкоиспаряющимся нефтепродуктом)
установились следующие параметры: объём (V
1
), абсолютная
температура (T
1
), давление (Р
1
) и концентрация паров (С
1
). По
истечению некоторого времени в результате одностороннего
процесса все эти параметры изменились и, соответственно стали
равны: V
2
, Т
2
, Pi, С
2
. На основании уравнения состояния газов:
V
1
∙P
1
∙(l – С
1
) = G
1
∙R
в
определим вес воздуха (GO, находящегося в

Страницы