Оптическая и квантовая электроника. Светцов В.И. - 24 стр.

      Резонатор с брэгговским зеркалом. В таком резонаторе вместо одного
из зеркал устанавливается дифракционная решетка под некоторым углом к
оптической      оси резонатора.  Падающая     на    решетку   аксиальная
электромагнитная волна будет отражаться в противоположном направлении
при выполнении условия Вульфа-Брэгга:
      b sinθ = mλ/2                                              (1.35)
      где b - период дифракционной решетки; θ - угол между нормалью к
плоскости решетки и оптической осью резонатора; m = 1, 2, 3, - порядок
дифракции.
      Изменяя угол θ, можно изменять длину волны, соответствующую
максимуму отражения в направлении оптической оси. Такие резонаторы
применяются в жидкостных лазерах с перестройкой частоты.

          1.3.8. Условия самовозбуждения и насыщения усиления
      Как было показано выше, условием усиления электромагнитных
колебаний является наличие инверсной населенности. Для генерации
необходимо, чтобы усиление за один проход в активном веществе превысило
все потери, в том числе связанные с выводом излучения наружу,
дифракционными и неактивными потерями в рабочем веществе и др. Это
может быть обеспечено уровнем инверсии, при котором показатель усиления
на данной частоте превысит суммарный показатель потерь.
      Показатель усиления связан с населенностью уровней соотношением:
           hνnBnm  g n           
     α=            gν     Nn − Nm                               (1.36)
             2πc       gm        
      Потери в оптическом резонаторе определяются его добротностью:
      -δI/I = νndz/Qc                                             (1.37)
      При этом условие превышения усиления над потерями запишется в виде:
      α > νn/Qc                                                   (1.38)
или, с учетом уравнения (1.31), условие самовозбуждения можно переписать
следующим образом:
      π 2 c 3A nm       g           ν
                   N n − n N m gν ≥                              (1.39)
           ν2           gm          Q
     В этих уравнениях Nn и Nm - число частиц на верхнем и нижнем лазерных
уровнях, а функция gν есть нормированный контур спектральной линии,
который является лоренцевым при однородном уширении и гауссовым при
                                   27