Вакуумная и плазменная электроника. Светцов В.И. - 133 стр.

или излучениями. Возникновение самопроизвольных разрядов зависит от кон-
струкции и технологии изготовления прибора, газового наполнения и т.д.
     Все три режима - ионизации без усиления, пропорционального газового
усиления и самостоятельного разряда в принципе могут быть в одном приборе.
Практически каждый реальный прибор предназначается для работы в одном
определённом режиме. В каждом из трёх классов насчитываются многочислен-
ные типы приборов различного назначения: например, ионизационные камеры
для рентгеновских лучей и α-частиц, пропорциональные счётчики для быстрых
и медленных нейтронов, счётчики Гейгера для γ- и β-частиц и т.д.

                                 7.3.1 Ионизационные камеры

     Ионизационные камеры применяются как для обнаружения отдельных
частиц (счётно-ионизационные или импульсные камеры), так и для измерения
интенсивности потока излучения (интегрирующие камеры). Основное различие
между ними заключается в величине постоянной времени τ = R C контура, со-
ставленного из измерительной камеры и входной цепи измерительного устрой-
ства. Ионизирующие камеры широко применяются для измерения силы рент-
геновских лучей (рентгенометры) или излучения радиоактивных препаратов и
горных пород. Измеряется в этом случае постоянный ионизационный ток, те-
кущий на электроды камеры, а величина постоянной времени не имеет сущест-
венного значения и может быть очень большой. В импульсных ионизационных
камерах постоянная времени составляет тысячные доли секунды. Обычно ве-
личина импульса слишком мала и для её измерения требуется использовать
большое внешнее усиление. Поэтому для регистрации отдельных частиц обыч-
но пользуются не импульсными камерами, а пропорциональными счётчиками и
счётчиками Гейгера.

                               7.3.2 Пропорциональные счетчики

    В области пропорционального счёта первичные электроны дают начало
Таунсендовской лавине, не переходящей однако в самостоятельный разряд.
Коэффициент газового усиления для коаксиальной системы электродов равен:
         r (α = 0)

            ∫ α⋅dr
    K=e      r
                                                                    (7.5)
    r при α=0 - расстояние от оси, на котором ионизация прекращается.
    Воспользовавшись формулами:
                          B
                     −
    α                    E                    U
      = A⋅e                p
                                и     E=                            (7.6)
    p                                             R
                                           r ⋅ ln
                                                  r0
    получим:

                                                133