ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
Пироэлектрический коэффициент возрастает по мере приближения к
температуре фазового перехода (Т
к
):
γ = dР
сп
/d Т =
ТТ
А
к
−2
(30)
Из этого соотношения следует, что при Т —► Тк γ —► ∞
Это означает принципиальную возможность получения материала со сколь
угодно большим значением пироэлектрического коэффициента.
Следует, однако, иметь в виду еще одно важное обстоятельство,
отличающее сегнетоэлектрические кристаллы от линейных пироэлектриков.
Оно состоит в том, что ниже температуры фазового перехода
сегнетоэлектрики разбиваются на области однородной электрической
поляризации – домены, которые упакованы в объеме таким образом, что
кристалл теряет макроскопическую поляризацию и, следовательно,
пироэлектрический
эффект. Проблема таким образом состоит в том, чтобы
создать и поддерживать монодоменное (поляризованное) состояние,
обеспечивающее максимальную величину пироэлектрических
коэффициентов.
Пироэлектрические материалы находят широкое применение в качестве
сенсорных устройств различного назначения, детекторов и приемников
излучений, датчиков теплометрических приборов. Используется главным
образом их основное свойство – любой вид радиации, попадающий на пиро-
электрический образец, вызывает изменение его температуры и
соответствующее изменение поляризации. Для плоскопараллельного образца
с поверхностью S и направлением спонтанной поляризации,
перпендикулярным этой поверхности (рис.28) нагревание на малую величину
dT приведет к изменению связанного заряда на поверхности на dq и если
поверхности S покрыты проводящими электродами и эти электроды
соединены проводником, по нему будет протекать ток i = S γ ∆T/∆t .
Таким образом, на входе такого преобразователя имеем поток радиации
53
