ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
Способность диэлектрика поляризоваться в электрическом поле
характеризуется относительной статической диэлектрической
проницаемостью ε, которая равна:
0
Д
0
Д0
0
Q
1
Q
QQQ
Q
Q
+=
+
==
ε
(1)
где: Q
Д
- заряд, обусловленный поляризацией диэлектрика;
Q
0
- заряд на обкладках вакуумированного конденсатора.
Относительная диэлектрическая проницаемость показывает, во сколько раз
возрастает емкость плоского конденсатора, если между его обкладками
поместить диэлектрик.
Видно, что ε >1, причем для газов ε ≈ 1, для жидкостей ε = 2-100, для
твердых диэлектриков ε = 2-десятки тысяч.
Абсолютная диэлектрическая проницаемость ε
а
равна:
ε
а
= ε
0
ε, (2)
где: ε
0
- диэлектрическая проницаемость вакуума,
ε
0
= 8,85 · 10
-12
Ф/м .
По характеру зависимости диэлектрической проницаемости от
напряженности внешнего электрического поля диэлектрики подразделяются
на линейные и нелинейные.
У линейных диэлектриков
ε
не зависит от напряженности поля Е и связь
электрической индукции D (электрическая индукция или электрическое
смещение – векторная величина, равная сумме вектора напряженности
электрического поля и вектора поляризации) с напряженностью поля Е имеет
вид:
D = ε
0
ε E (3)
Электрическую индукцию в однородном линейном диэлектрике можно
представить в виде:
D = D
0
+ P (4)
6
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 4
- 5
- 6
- 7
- 8
- …
- следующая ›
- последняя »
