Защита электронных средств от механических воздействий. Теоретические основы. Талицкий Е.Н. - 136 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ВлГУ | Владимир

Составители: 

Рубрика: 

где W – полная энергия системы за цикл колебаний получило название ко-
эффициента поглощения. Так как энергия потерь
W
∆
равняется работе,
совершаемой системой за период колебаний, то
∫∫
==∆
TT
dtZZFdZZZFW
00
Д
)(),(
&&&
.
Для случая вязкоупругого сопротивления, когда
, и гар-
монических колебаний по закону
ZbZF
&&
=)(
Д
tZZ ωcos
0
=
.
∫∫
===∆
TT
bZtdtbZdtzbW
00
2
0
222
0
2
πωωsinω
&
.
Принимая полную энергию колебаний, равную
2
2
0
kZ
W =
, т.е. мак-
симальному амплитудному значению энергии, получим
k
b
ω
π
=Ψ
2
, (6.3)
Широкое распространение получил коэффициент механических по-
терь (КМП), определяемый по формуле
k
b
0
ω
η =
, (6.4)
Сравнивая (6.3) и (6.4), получим
ω2
ω
η
0
π
Ψ
=
.
При резонансе, когда
0
ωω
=
,
.
22 W
W
π
=
π
Ψ
=η
(6.5)
Величина получила название добротности. При резонансе
системы с одной степенью свободы (рис. 2.1) добротность численно равна
коэффициенту передачи системы
η= /1Q
µ
.
Несовершенная упругость материала, определяющая диссипацию
энергии колебаний, проявляется в сдвиге фаз между силой и обусловлен-
ной ею деформацией. Из векторной диаграммы сил (рис. 6.7) , действую-
щих на систему с одной степенью свободы, видно, что величина этого
сдвига
.
'
''
k
b
F
F
tg
ω
==ϕ
(6.6)
136

Страницы