ВУЗ:
Составители:
138
Если выхлоп производится непосредственно в атмосферу то
р
01
= 0,1 МПа , если же отработавший пар используется на конденса-
цию, то р
01
= 0,12...0,15 МПа.
Пос ле единичного удара подвижные части остаются некоторое время
внизу, ос ущес твляя “прилипающ ий удар”.
К моменту удара скорость подвижных час тей при единичных ударах и
наличии поковки находится в пределах
2V
п.д
> V
e
> 1,5V
п.д
, (8.14)
а энергия удара
4L
э.п.д
>
L
эе
>
2,25 L
э.п.д
, (8.15)
где V
п.д
и L
э.п.д
- с оотве тс тве нно скорость и энергия удара молота простого
действия;
V
e
и L
эе
- скорость и энергия единичного удара.
11. Расчет цикла качания. Штамповочный молот не сразу выходит в цикл
качания: сначала первый холостой ход подвижных частей вверх, затем - первый
холостой ход вниз; только после этого наступает режим цикла качания. Осо-
беннос ть – при холостом ходе вниз не должно произойти удара, подвижные
части, в зависимости от
размера молота, не должны доходить на
Н
н
=(0,2...0,3)Н
н
до нижнего положения (рис. 8.10).
В период впуска давления нижнего пара из-за “мятия” (падения давления)
в нижних окнах золотниковой втулки на 0,1 МПа (на 1 кг/см
2
) ниже давления
свежего пара “р”.
Пер иод предварения выпуску
(1-
γ
-
β
) ≈ 0,1
()
Р
кн
uxн
u
=−
+
р ,;01
1
ϕ
γ
ϕ
γ
xн
=0,6;
γ
=0,7...0,75 (8.16)
По этим данным строят линию изменения давления в нижней полости
при ходе вверх.
Нач ально е давление верхнего пара пр и первом холостом ходе вверх при-
нимают равным:
р
1
≈
1,5р
01
и постоянным на участке выпуска (1-
γ′
-
β′
)Н
m
.
Сумму коэффициентов
γ′
+
β′
находят из уравнения баланса работ при
ходе падающих частей вверх:
() ()
()
()
()
р , р ,( )ln
р ()р ()ln
()
,
−+−+
+
+
−
−−′+′− +′+′
+′+′
−
−+ − =
01 01
1
1
11 1 0
110
0
0
0
αγ α ϕ γ
ϕ
ϕγ
γβ ϕ γβ
ϕγβ
ϕ
α
FF
FF
Gp F
xн uxн
u
uxн
(8.17)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 135
- 136
- 137
- 138
- 139
- …
- следующая ›
- последняя »
