7
стку сплошного спектра и определяется шириной щели. Далее из-
лучение попадает на фотодиод 8 и создает в цепи ток
Ф
I .
Покажем, что сила фототока
Ф
I пропорциональна испуска-
тельной способности
∗
λ T
r
,
абсолютно черного тела, то есть значе-
нию формулы Планка при фиксированной длине волны. Действи-
тельно, сила фототока
Ф
I в цепи фотодиода пропорциональна той
части энергии излучения с длинами волн в интервале
λΔ , которая
падает на щель и далее на фотодиод. Эта часть энергии пропорцио-
нальна испускательной способности
T
r
,λ
вольфрамовой нити. Сле-
довательно,
T
rI
,
~
λФ
. (6)
Но для узкого участка спектра испускательная способность
вольфрама пропорциональна испускательной способности АЧТ.
Это следует из закона Кирхгофа:
∗
λ
λ
λ
=
T
T
T
r
a
r
,
,
,
.
Так как
const
,
=
λ T
a для длин волн в узком интервале λΔ , то
∗
λλ
TT
rr
,,
~ . (7)
Из (6) и (7) следует
∗
λ
T
rI
,
~
Ф
.
Записав
∗
λ T
r
,
по формуле (5) получим:
()
12exp
14
~
5
22
−λπ
⋅
λ
π
kTc
c
I
h
h
Ф
. (8)
При
нм 600=λ и любых температурах нити (вплоть до темпе-
ратуры плавления вольфрама)
kTc
λ
>>
π
h2 , поэтому единицей в
знаменателе пренебрегаем и формулу (8) запишем в виде:
(
)
kTcI
λ
π
−
⋅
= h2expconst
Ф
. (9)
График зависимости логарифма фототока от
(
)
Tλ1 линейный
с угловым коэффициентом
kcq h
π
=
2 .
Построив график и определив по графику угловой коэффици-
ент
q, можно вычислить постоянную Планка по формуле:
c
kq
π
=
2
h
. (10)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 4
- 5
- 6
- 7
- 8
- …
- следующая ›
- последняя »
