ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
w
∞
p
∞
p
w
Рис. 4 Трубка Вентури для
измерения скорости газово-
го потока
С помощью резинового шланга давление p в сжатом сечении подается на регистрирующий прибор,
воспринимающий разность между p
∞
и p. Для входного и сжатого сечения уравнение Бернулли можно
представить следующим образом:
22
22
w
p
w
p
ρ
+=
ρ
+
∞
∞
, откуда
−
ρ
=−
∞
∞
∞
1
2
2
22
w
ww
pp
.
Отношение w/w
∞
можно выразить через отношение площадей во входном и сжатом сечении трубки
Вентури из уравнения расхода:
wFFw
=
∞∞
,
F
F
w
w
∞
∞
= .
Следовательно,
−
ρ
=−=∆
∞∞
∞
1
2
2
2
F
Fw
ppp
.
Так как gHppp
ж
ρ=−=∆
∞
, где H – высота столба жидкости с плотностью ρ
ж
в регистрирующем
приборе, то для скорости в набегающем потоке получается выражение
1
12
2
ж
−
∞
ρ
ρ
=
∞
F
F
gH
w
,
или с учетом поправочного коэффициента трубки Вентури
1
2
2
ж
−
∞
ρ
ρ
=
∞
F
F
KgH
w
.
Для регистрации давлений газа, воспринимаемых скоростными трубками, используются различные
устройства. Наиболее простыми являются U-образные приборы. На рис. 5 представлены схемы замеров
полного
(рис. 5, а) и динамического давления (рис. 5, б) с помощью U-образной трубки.
Вместо способа, указанного на рис. 5, б с двумя трубками, можно использовать схему, когда в ма-
гистраль вводится скоростная трубка Пито-Прандтля, воспринимающая и полное, и статическое давле-
ние. Зная полное давление в данной точке и статическое (рис. 5, б), можно вычислить динамическое
давление и скорость в точке замера:
c
ж
ж
2
c
2
;
2 ρ
ρ
=ρ=−=∆=
ρ
∞
gH
wgHppp
w
.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 7
- 8
- 9
- 10
- 11
- …
- следующая ›
- последняя »
