ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
() ()
(
)
()
()
τµ−µ
µ
=τµ−=τ aR
T
aWW
2
0
2
expsinexp0
. (16.23)
Изображение температурного профиля находим по формуле:
() ( )
∫
µ=τ
R
i
dxxTW
0
cos , (16.24)
где
()
−τ= ,
ii
xTT массив экспериментальных значений температур; i = 1,
2, …, N – номер точки измерения температуры.
От точности вычисления этого интеграла, естественно, зависит погрешность конечного результата.
При использовании численной схемы интегрирования не ниже третьего порядка точности погрешность
расчета коэффициента теплоотдачи практически определяется погрешностью измерения температур.
При наличии не менее четырех точек измерения температуры по толщине пластины с равномерны-
ми интервалами удобна схема Эйлера третьего порядка точности:
() ( )()
∑
∫
=
−
+++−≈µ=
N
i
i
R
NNi
GhGGGGhdxxTI
1
0
112
12/7cos
, (16.25)
где h – величина интервала;
()
−
µ=
iii
xTG cos подынтегральная функция; x
i
– координата i-й точки изме-
рения температуры.
Значение µ определяется как любой положительный корень уравнения
()
(
)
τµ−µ
µ
= aR
T
I
2
0
expsin . (16.26)
Теперь для момента времени τ из уравнения (16.20) можно найти искомое значение коэффициента
теплоотдачи α.
Устойчивость метода обусловлена сглаживанием значений экспериментальных температур при ин-
тегрировании по толщине пластины.
