Антенно-фидерные устройства. Уколова Г.Г. - 15 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ДВФУ | Владивосток

Составители: 

Рубрика: 

15
Определив проводимости всех N щелей, находим смещение каждой щели
относительно середины широкой стенки волновода.
Множитель в диаграмме направленности волноводно-щелевой решетки
рассчитывают на
ср
λ
,
max
λ
и
min
λ
по формуле
()
=
2
sin
2
sin
2
ψ
ψ
θ
N
N
F , (4.3)
где
1
sin
ψ
θ
ψ
−
=
kd ; π
ψ
−⋅
Λ
= d
2
1
;
λ
2
=k ;
- угол, отсчитываемый от
нормали к линии расположения щелей.
Диаграмма направленности одной полуволновой щели в этой же плоско-
сти определяется формулой
()
θ
θ
π
θ
cos
sin
2
cos
1
=F . (4.4)
Тогда ДН антенны в продольной плоскости:
(
)
(
)
(
)
2
F
1
F
F
⋅
=
. (4.5)
В поперечной плоскости ДН антенны определяется излучающими
свойствами одной щели, прорезанной в экране конечных размеров. При ширине
волновода
(
)
λ
8
,
0
7
,
0
a
÷
=
можно воспользоваться любой из диаграмм,
рассчитанных и изображенных на графике в учебниках [6, с. 140], [4, рис. 6.13].
Уменьшить длину согласованной нагрузки можно, применив экспоненци-
альный профиль поглощающего клина в плоскости Е ( рис 4.1). Величину
0
L
выбираем от
(
)
Λ
⋅
÷
3
2
до
(
)
Λ
⋅
÷
10
8
, а высоту клина (
0
h ), равной размеру узкой
стенки волновода. Тогда, задаваясь значениями L в пределах от 0 до L
0
, рассчи-
тываем соответствующее значение h по формуле
0
)/L
1
0
(h
ln
L
h
e
+
⋅
=
(4.6)
PDF created with pdfFactory Pro trial version www.pdffactory.com
             Определив проводимости всех N щелей, находим смещение каждой щели
       относительно середины широкой стенки волновода.
             Множитель в диаграмме направленности волноводно-щелевой решетки
       рассчитывают на λср , λmax и λmin по формуле

                                                N 
                                            sin  ψ 
                                    F2 ()θ = 
                                                 2 
                                                       ,                                 (4.3)
                                                  ψ 
                                            N sin  
                                                  2
                                           2π             2π
       где ψ = kd sin θ − ψ 1 ; ψ 1 =         ⋅d −π ; k =    ; θ - угол, отсчитываемый от
                                            Λ              λ
       нормали к линии расположения щелей.
             Диаграмма направленности одной полуволновой щели в этой же плоско-
       сти определяется формулой
                                                π      
                                             cos sin θ 
                                    F1 ()θ =    2      .                               (4.4)
                                                cosθ
       Тогда ДН антенны в продольной плоскости:
                                      F (θ ) = F1 (θ ) ⋅ F2 (θ ) .                       (4.5)

             В поперечной плоскости ДН антенны определяется излучающими
       свойствами одной щели, прорезанной в экране конечных размеров. При ширине
       волновода     a = (0 ,7 ÷ 0 ,8 )λ   можно         воспользоваться   любой   из    диаграмм,
       рассчитанных и изображенных на графике в учебниках [6, с. 140], [4, рис. 6.13].
             Уменьшить длину согласованной нагрузки можно, применив экспоненци-
       альный профиль поглощающего клина в плоскости Е ( рис 4.1). Величину L0
       выбираем от (2 ÷ 3) ⋅ Λ до (8 ÷ 10 )⋅ Λ , а высоту клина ( h0 ), равной размеру узкой
       стенки волновода. Тогда, задаваясь значениями L в пределах от 0 до L0, рассчи-
       тываем соответствующее значение h по формуле


                                                   L ⋅ ln (h0 + 1 )/L0
                                            h=e                                         (4.6)


                                                              15

PDF created with pdfFactory Pro trial version www.pdffactory.com

Страницы