Проектирование и монтаж вентиляционных и пневмотранспортных установок на предприятиях агропромышленного комплекса. Урханов Н.А - 28 стр.

UptoLike

Рубрика: 

выражению 3.1.3, а на боковом участкепо этому
выражению для последующего определения диаметра
выравниваем потери давлений на проходном и боковом
участках, чтобы обеспечить отсос требуемого количества
воздуха (например, L
4
) от аспирируемого оборудования
(подробно о расчете диаметра воздуховода на боковом
участке б - Б вентиляционной сети будет сказано ниже).
Таким образом, уравнения 3.1.1 - 3.1.4 позволяют по
известным скоростям воздуха и размерам поперечных
сечений вычислить расход или, зная расход и скорость
воздуха, найти размеры поперечных сечений воздуховодов
вентиляционных установок.
Уравнение Д.Бернулли в применении к вентиляционной
технике
Известное из курса гидравлики уравнение Д.Бернулли
для элементарной струйки идеальной жидкости, полученное
непосредственно из закона сохранения энергии,
применительно к условиям работы вентиляционных
установок на предприятиях и энергии потока воздуха в
сечениях 1-1 и 2 -2 (рис.3. 1.1), когда пренебрегаем
изменениями геометрической высоты (Z) и плотности (ρ)
воздуха в этих сечениях, значительно упрощается и
приводится к виду:
Н
V
Р
V
Р
п
+
+=
+
22
2
2
2
2
1
1
ρρ
, (3.1.5)
где Р
1
, Р
2
- абсолютное статическое давление,
характеризующее удельную потенциальную энергию
давления воздуха в рассматриваемых сечениях, Па;
2
,
2
2
2
2
1
VV
ρρ
- динамическое (скоростное) давление (Нд),
характеризующее удельную кинетическую энергию потока
воздуха в соответствующих сечениях, Па;
Н
П
- потери давления, характеризующие потери полной
энергии при движении воздуха на участке между
рассматриваемыми сечениями, Па.
Общее или полное абсолютное давление (Ро),
характеризующее полную энергию потока воздуха в сечении,
равно сумме его статических и динамических давлений, т.е.
Р
0
= Р
с
+ Н
д
. Разность между полным и статическим
давлениями (Р
0
– P
с
) всегда положительна и равна
динамическому давлению.
Таким образом, из уравнения (3.1.5) следует, что пол-
ная удельная энергия воздуха в одном сечении потока равна
той же энергии в другом сечении с учетом потерь энергии
при движении воздуха между этими двумя сечениями, т.е.
Р
01
= Р
02
+ Н
п
. (3.1.6)
В уравнениях 3.1.5, 3.1.6 величины Р и Р
о
- есть
абсолютные давления, отсчитываемые от абсолютного
вакуума, в то время как величины Н
д
всегда представляют
собой избыточные над статическим давлением.
Практически в вентиляционной технике принято
измерять не абсолютные, а избыточные по сравнению с
атмосферным давления (Р
а
). Поэтому уравнение Д.Бернулли
удобнее представить в избыточных давлениях. Вводя
обозначения РР
а
Н
с
и Р
0
Р
а
Н
0
, получим из
выражения (3.1.6) уравнение Д.Бернулли в общих избыточных
давлениях:
±Н
с1
+Н
д1
= ±Н
с2
+Н
д2
+ Н
п
или ±Н
01
= ±Н
с2
+ Н
п
,
(3.1.7)