Техника высоких напряжений. Важнов В.Ф - 16 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

В. Ф. Важов, В. А. Лавринович, С. А. Лопаткин
16
В однородном поле, где коэффициент ударной ионизации α =
const, т. к. напряженность в любой точке промежутка одинакова, будем
иметь:
x
nln
⋅
= α
, (1.14)
или
x
en
⋅
=
α
. (1.14а)
Выражение (1.14) дает значение электронов в лавине без учета
их прилипания к нейтральным атомам и молекулам. Это явление харак-
теризуется коэффициентом прилипания η. Коэффициент прилипания
зависит от рода газа (электроотрицательный или электроположитель-
ный). Тогда число электронов в лавине с учетом прилипания будет рав-
но:
()
x
en
⋅
η
=
-α
. (1.15)
Если n
0
больше 1, тогда (1.15) будет иметь вид:
()
xη
enn
⋅
⋅=
-α
0
. (1.16)
Число электронов в лавине n > 10
7
.
1.5. Условие самостоятельности разряда
После прохождения первой лавины в промежутке лавинный
процесс может возобновляться, а может и затухнуть. Для возобновления
лавинного процесса нужен хотя бы один вторичный эффективный
элек-
трон. Если этот электрон получается в результате внешнего ионизатора
— разряд называется несамостоятельным
. То есть, если убрать внешний
ионизатор, то лавинный процесс не возобновится и разряд затухнет. Ес-
ли же вторичный эффективный электрон возникает в результате прохо-
ждения первичной лавины — разряд называется самостоятельным
. Раз-
ряд из несамостоятельного может перейти в самостоятельный, если уве-
личить приложенное к электродам напряжение.
При самостоятельной форме разряда лавинный процесс возоб-
новляется, поскольку сама первичная лавина (и последующие вторич-
ные тоже) создает условие для возобновления процесса. Условия возоб-
новления:
1) оставшееся после прохождения лавины положительные ио-
ны, двигаясь к катоду
, бомбардируют его и вызывают эмиссию электро-
нов из катода;
2) возбужденные атомы и молекулы, образующиеся наряду с
ионизацией, испускают фотоны, которые могут приводить как к фото-
ионизации в объеме промежутка, так и к фотоэмиссии электронов из ка-

Страницы