Техника высоких напряжений. Курс лекций. Важов В.Ф - 12 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

каф. ТЭВН ЭЛТИ ТПУ
12
E>3x10
2
кВ/см
Ион
e
e
e
e
Катод
а) б)
в) г)
Нагрев
Рис. 1.4. Схемы поверхностной ионизации:
а) ионизация ионом, б) ионизация
квантом света, в) термоионизация, г) автоэлектронная ионизация
1.4. Лавина электронов
Если в газе между двумя электродами, образующими одно-
родное поле, появляется свободный электрон, то двигаясь к аноду при
достаточной напряженности электрического поля он может ионизиро-
вать атом или молекулу газа при столкновении. В результате этого по-
является новый (еще один) электрон и положительный ион. Этот элек-
трон вместе с начальным ионизируют
новые атомы и молекулы, и число
свободных электронов непрерывно нарастает. Этот процесс получил на-
звание лавины электронов
.
Интенсивность размножения электронов в лавине характери-
зуется коэффициентом ударной
ионизации α равным числу ионизаций
производимых электроном на пути в 1 см по направлению действия
электрического поля. Другое название коэффициента ударной иониза-
ции — первый коэффициент Таунсенда. В однородном поле число элек-
тронов в лавине равно:
x
en
⋅
=
α
, (1.10)
где
α — коэффициент ударной ионизации (α зависит от напряженности
электрического поля, рода газа);
n — число электронов в лавине;
x — расстояние пройденное лавиной.
В процессе развития лавины одновременно с электронами об-
разуются положительные ионы. Подвижность ионов значительно мень-
ше, чем электронов, и за время развития лавины они практически не ус-
певают переместиться в промежутке к катоду. Таким образом, после
прохождения лавины электронов в газе остаются положительные, а в
электроотрицательных газах
и отрицательные ионы, которые искажают

Страницы