Атомные ядра. Основные характеристики. Варламов В.В - 37 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МГУ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

37
В случае
γ-переходов большой диапазон периодов
полураспада объясняется сильной зависимостью
вероятности
γ-перехода от энергии и мультипольности
переходов. Период полураспада
T
1/2
γ-перехода зависит от
мультипольности перехода
J и приведенной длины волны
излучения
.
Для электрических переходов
EJ -
2( 1)
1/ 2
1
−
⎛⎞
⎜⎟
⎝⎠
∼
J
R
T
,
для магнитных переходов MJ -
2
1/ 2
1
⎛⎞
⎜⎟
⎝⎠
∼
J
R
T
,
где R - радиус ядра.
На рис. 12 приведена схема нижних уровней и
γ
-переходов между ними в изотопах
130
53
I
и
130
54
Xe. Уровни
ядра
130
54
Xe заселяются в результате
β
-
-распада основного
состояния ядра
130
53
I, имеющего спин и четность 5
+
=
P
J , на
возбужденное состояние
5
+
=
P
J ядра
130
54
Xe с энергий
1.95
МэВ. При
β
-
-распаде ядро
130
53
I превращается в ядро
130
54
Xe.
В основном состоянии ядро ксенона имеет
характеристики J
P
= 0
+
. Поэтому распад на этот уровень
является запрещенным
β
-переходом 4-го порядка и
практически не происходит. Первый возбужденный уровень
ядра
130
54
Xe с энергией 0.54 имеет характеристики J
P
= 2
+
, а
второй возбужденный уровень с энергией 1.21
МэВ - J
P
=
4
+
.
β
-распады на них также подавлены, хотя и не так сильно,
как распад на основное состояние.
β
-
-распад на уровень ядра
130
54
Xe, имеющий энергию
1.95
МэВ и характеристики J
P
= 5
+
, является разрешенным.
Период полураспада изотопа
130
53
I равен 12.4 ч. 
     В случае γ-переходов большой диапазон периодов
полураспада    объясняется    сильной      зависимостью
вероятности γ-перехода от энергии и мультипольности
переходов. Период полураспада T1/2 γ-перехода зависит от
мультипольности перехода J и приведенной длины волны
излучения .
                                                      2( J −1)
                                           1 ⎛ R⎞
Для электрических переходов EJ -               ∼⎜ ⎟              ,
                                          T1/ 2 ⎝ ⎠
                                                        2J
                                            1 ⎛ R⎞
для магнитных переходов MJ -                    ∼⎜ ⎟ ,
                                           T1/ 2 ⎝ ⎠
где R - радиус ядра.
       На рис. 12 приведена схема нижних уровней и
γ-переходов между ними в изотопах 13053I и 13054Xe. Уровни
ядра 13054Xe заселяются в результате β --распада основного
состояния ядра 13053I, имеющего спин и четность J P = 5+ , на
возбужденное состояние J P = 5+ ядра 13054Xe с энергий
1.95 МэВ. При β --распаде ядро 13053I превращается в ядро
130
    54Xe.
       В основном состоянии ядро ксенона имеет
характеристики JP = 0+. Поэтому распад на этот уровень
является запрещенным β-переходом 4-го порядка и
практически не происходит. Первый возбужденный уровень
ядра 13054Xe с энергией 0.54 имеет характеристики JP = 2+, а
второй возбужденный уровень с энергией 1.21 МэВ - JP =
4+. β-распады на них также подавлены, хотя и не так сильно,
как распад на основное состояние.
       β --распад на уровень ядра 13054Xe, имеющий энергию
1.95 МэВ и характеристики JP = 5+, является разрешенным.
Период полураспада изотопа 13053I равен 12.4 ч.



                             37

Страницы