Атомные ядра. Варламов В.В - 61 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МГУ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

61
конкурирующих между собой процесса. В частности, если
массы начального ядра M(A,Z) и конечного ядра M(A,Z - 1)
одновременно удовлетворяют неравенствам
M(A,Z) + m
e
> M(A,Z - 1),
M(A,Z) < M(A,Z - 1) + m
e
,
то e-захват разрешен, а
β
ββ
β
+
-распад запрещен.
В масс-спектроскопических измерениях обычно
приводятся не массы ядер M(A,Z), M(A,Z + 1), M(A,Z – 1), а
массы атомов M
атома
(A,Z), M
атома
(A,Z + 1), M
атома
(A,Z - 1),
связанные с массами ядер следующим образом:
M
атома
(A,Z) = M(A,Z) + Zm
e
,
M
атома
(A,Z + 1) = M(A,Z + 1) + (Z + 1)m
e
,
M
атома
(A,Z - 1) = M(A,Z - 1) + (Z - 1)m
e
.
Энергия, выделяющаяся при
β
ββ
β
-распаде ядра (A,Z),
выражается через параметры ядер и атомов:
через
массы
ядер
( , ) ( , 1) ,
−
−
= − + −
e
распад
Q M A Z M A Z m
β
ββ
β
,
( , ) ( , 1)
+
−
= − − −
e
распад
β
ββ
β
( , ) ( , 1) ,
−
= − − +
e
захват e
Q M A Z M A Z m
через
массы
атомов
( , ) ( , 1),
−
−
= − +
атома атома
распад
Q M A Z M A Z
β
ββ
β
( , ) ( , 1) 2 ,
+
−
= − − −
атома атома e
распад
Q M A Z M A Z m
β
ββ
β
( , ) ( , 1),
−
= − −
e захват атома атома
Q M A Z M A Z
через
энергии
связи ядер
2
( , 1) ( , ) ( )
( , 1) ( , ) 0.783 ,
−
−
= + − + − − =
= + − +
св cв n p n
распад
св св
Q E A Z E A Z m m m c
E A Z E A Z МэВ
β
ββ
β
2
( , 1) ( , ) ( )
( , 1) ( , ) 1.805 ,
+
−
= − − − + + =
= − − −
св cв n p e
распад
св св
Q E A Z E A Z m m m c
E A Z E A Z МэВ
β
ββ
β
2
( , 1) ( , ) ( )
( , 1) ( , ) 0.783 ,
−
= − − − − − =
= − − +
е захват св cв n p e
св св
Q E A Z E A Z m m m c
E A Z E A Z МэВ
через
дефекты
масс
атомов
( , ) ( , 1),
−
−
= ∆ − ∆ +
распад
Q A Z A Z
β
ββ
β
( , ) ( , 1) 2 ,
+
−
= ∆ −∆ − −
e
распад
Q A Z A Z m
β
ββ
β
( , ) ( , 1).
−
= ∆ − ∆ −
e захват
Q A Z A Z
конкурирующих между собой процесса. В частности, если
массы начального ядра M(A,Z) и конечного ядра M(A,Z - 1)
одновременно удовлетворяют неравенствам
                   M(A,Z) + me > M(A,Z - 1),
                   M(A,Z) < M(A,Z - 1) + me,
то e-захват разрешен, а β+-распад запрещен.
      В масс-спектроскопических измерениях обычно
приводятся не массы ядер M(A,Z), M(A,Z + 1), M(A,Z – 1), а
массы атомов Mатома(A,Z), Mатома(A,Z + 1), Mатома(A,Z - 1),
связанные с массами ядер следующим образом:
      Mатома(A,Z)     = M(A,Z) + Zme,
      Mатома(A,Z + 1) = M(A,Z + 1) + (Z + 1)me,
      Mатома(A,Z - 1) = M(A,Z - 1) + (Z - 1)me.
      Энергия, выделяющаяся при β -распаде ядра (A,Z),
выражается через параметры ядер и атомов:

             Qβ − − распад = M ( A, Z ) − M ( A, Z + 1) − me ,
через
массы        Qβ + − распад = M ( A, Z ) − M ( A, Z − 1) − me ,
ядер         Qe−захват = M ( A, Z ) − M ( A, Z −1) + me ,
             Qβ − − распад = M атома ( A, Z ) − M атома ( A, Z + 1),
через
массы        Qβ + − распад = M атома ( A, Z ) − M атома ( A, Z − 1) − 2me ,
атомов       Qe −захват = Mатома ( A, Z ) − Mатома ( A, Z − 1),
             Qβ − − распад = Eсв ( A, Z + 1) − Ecв ( A, Z ) + (mn − m p − mn ) c 2 =
                        = Eсв ( A, Z + 1) − Eсв ( A, Z ) + 0.783 МэВ,
через
энергии      Qβ + − распад = Eсв ( A, Z − 1) − Ecв ( A, Z ) − (mn + m p + me ) c 2 =
связи ядер              = Eсв ( A, Z −1) − Eсв ( A, Z ) − 1.805 МэВ,
             Qе − захват = E св ( A, Z − 1) − E cв ( A, Z ) − (mn − m p − me ) c 2 =
                           = Eсв ( A, Z − 1) − Eсв ( A, Z ) + 0.783 МэВ,
через        Qβ − − распад = ∆( A, Z ) − ∆( A, Z + 1),
дефекты
масс         Qβ + − распад = ∆( A, Z ) − ∆( A, Z − 1) − 2me ,
атомов       Qe − захват = ∆( A, Z ) − ∆( A, Z − 1).



                                          61

Страницы