Физика ядра и банки ядерных данных. Варламов В.В - 111 стр.

исключают значения 1 и 3, что дает для спинов
возбужденных состояний с двумя квадрупольными
фононами значения 0, 2, 4, которые и наблюдаются
экспериментально.
     Энергии      возбуждения    для     коллективных
гармонических колебаний с моментом фонона λ равны
                         λ
        E N ,λ = ℏω ( N + ∑1 / 2),… µ = −λ , −λ + 1,..λ − 1, λ. (7.4)
                         µ


     Для квадрупольных фононов λ = 2, а проекция спина
фонона на выделенную ось пробегает 5 значений. Поэтому
спектр квадрупольных гармонических колебаний имеет вид
                                          5
                     E N ,λ = 2 = ℏω ( N + ).
                                          2
     Энергия      одного         кванта     ℏω    коллективных
гармонических колебаний зависит от характеристик
данного ядра. Энергия кванта тем выше, чем больше так
называемая «жесткость» ядра. Для ядер с замкнутыми
оболочками       или    подоболочками          «жесткость»   и,
соответственно, энергия кванта ℏω выше, чем для ядер с
незамкнутыми валентными оболочками. На приведенном
выше примере ядро 6028Ni является “магическим” по
протонам (Z = 28). Валентная нейтронная подоболочка
этого ядра также замкнута и соответствует (2 p3/2 ) 4 -
конфигурации. Поэтому и энергии квадрупольных
фононных возбуждений этого ядра примерно вдвое выше,
чем у ядра 10646Pd.

              5. Вращательные спектры ядер

      Несферические ядра, помимо колебательных
уровней в спектре возбуждения и уровней, связанных с
переходами нуклонов ядра на более высокие оболочки,
                        111