Физика ядра и банки ядерных данных. Варламов В.В - 141 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МГУ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

141
Полученные значения кинетических энергий ядер
радона и гелия оправдывают применение
нерелятивистского приближения. Для оценки
справедливости этого приближения нет необходимости
рассчитывать скорости продуктов и сравнивать их со
скоростью света, достаточно сравнить кинетическую
энергию частицы с ее энергией покоя. В распаде ядра радия
226
Ra максимальную кинетическую энергию уносит ядро
гелия (т.е. α-частица), причем эта энергия составляет
меньше 0.5% энергии покоя нуклона (∼ 940 МэВ) и,
соответственно, меньше, чем 0.15% энергии покоя ядра
гелия.
Возникающее в результате α-распада радия (Т
1/2
= 1600
лет) ядро радона также испытывает α-распад с периодом
полураспада Т
1/2
= 3.82 дня.
Задача 10.1. Рассчитать кинетическую энергию α-
частицы в распаде
222 218 4
86 84 2
.
Rn Po He
→ +
222 218 4
4
( ) ( ) ( ) 5.59 ;
218
( ) 5.59 5.46 .
222
M Rn Po He
МэВ
T He
МэВ МэВ
∆ = ∆ − ∆ − ∆ =
= ⋅ =
Возникающее в этом распаде ядро полония
218
Po также
распадается с излучением α-частиц (период его полураспада
Т
1/2
= 3.1 мин):
218 214 4
84 82 2
.
Po Pb He
→ + Продукт этого распада –
ядро свинца
214
Pb "перегружен" нейтронами (стабильными
являются изотопы свинца
206
82
,
207
82
,
Pb
208
82
,
Pb
). Поэтому
214
82
Pb
распадается (Т
1/2
= 27 минут) по каналу β-распада.
Рассмотренная нами "цепочка" распадов является
характерной особенностью распадов тяжелых ядер.
Образовавшиеся при синтезе элементов более 10
миллиардов лет тому назад тяжелые ядра распадаются,
      Полученные значения кинетических энергий ядер
радона      и      гелия     оправдывают      применение
нерелятивистского        приближения.     Для       оценки
справедливости этого приближения нет необходимости
рассчитывать скорости продуктов и сравнивать их со
скоростью света, достаточно сравнить кинетическую
энергию частицы с ее энергией покоя. В распаде ядра радия
226
    Ra максимальную кинетическую энергию уносит ядро
гелия (т.е. α-частица), причем эта энергия составляет
меньше 0.5% энергии покоя нуклона (∼ 940 МэВ) и,
соответственно, меньше, чем 0.15% энергии покоя ядра
гелия.
      Возникающее в результате α-распада радия (Т1/2 = 1600
лет) ядро радона также испытывает α-распад с периодом
полураспада Т1/2 = 3.82 дня.

    Задача 10.1. Рассчитать кинетическую энергию α-
                   86 Rn → 84 Po + 2 He.
частицы в распаде 222      218     4


          ∆M = ∆ ( 222 Rn ) − ∆ ( 218 Po ) − ∆ ( 4 He ) = 5.59 МэВ;
                   218
          T ( 4 He) =   ⋅ 5.59 МэВ = 5.46 МэВ.
                   222
      Возникающее в этом распаде ядро полония 218Po также
распадается с излучением α-частиц (период его полураспада
                  84 Po → 82 Pb + 2 He. Продукт этого распада –
Т1/2 = 3.1 мин): 218         214    4


ядро свинца 214Pb "перегружен" нейтронами (стабильными
являются изотопы свинца 206      82 Pb,
                                        207
                                         82 Pb,  82 Pb, ). Поэтому
                                                208

214
 82   Pb распадается (Т1/2 = 27 минут) по каналу β-распада.

     Рассмотренная нами "цепочка" распадов является
характерной особенностью распадов тяжелых ядер.
Образовавшиеся при синтезе элементов более 10
миллиардов лет тому назад тяжелые ядра распадаются,
                                    141

Страницы