Физика ядра и банки ядерных данных. Варламов В.В - 150 стр.

поскольку часть родившихся нейтронов теряется за счет
вылета за пределы реактора и за счет других реакций
(например, реакций радиационного захвата (n,γ)).
       Масса делящегося элемента не может быть меньше т.н.
критической массы, а размер активной зоны, в которой
происходит деление – меньше критического размера.
       Практически       используются      для   получения
управляемой цепной реакции деления всего три изотопа
235
    U, 238U, 239Pu, причем третий изотоп плутония - 239Pu -
изготовляется в урановых ядерных реакторах. Изотоп 238U
испытывает деление только под действием быстрых
нейтронов с энергиями не ниже 1.1 МэВ.
       Большинство промышленных ядерных реакторов
(АЭС) работают на обогащенном уране, т.е. смеси изотопов
238
    U и 235U, в которой процентное содержание 235U
значительно превышает долю этого изотопа в естественной
смеси (около 4 % вместо ∼0.7%). Это - так называемый
"низкообогащенный" уран (смесь изотопов урана с
                                                 235
большим,         чем     6%,      содержанием        U      -
"высокообогащенный" уран - является материалом,
используемым для изготовления ядерного оружия). Цепная
реакция деления под действием тепловых нейтронов
происходит на изотопе 235U. Этот изотоп урана под
действием тепловых нейтронов делится на два “осколка” –
ядра с массовыми числами от 72 до 161 и числами протонов
от 30 до 65. Например,
                n + 235
                     92U → 36 Kr + 56 Ba + 2n.
                            94     140
                                                       (10.6)
       Полное эффективное сечение реакций деления
235
    U(n,f) для тепловых нейтронов составляет около 580
барн.




                            150