Физика ядра и банки ядерных данных. Варламов В.В - 65 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МГУ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

65
(
)
*
12 11
6 6 . .
;
3 1
1 0,1,2,3.
2 2
( 1) ( 1)( 1)( 1) 0,2.
p
g s
J T
l
C C n
l l
l
→ +
= + + → =
− = − + − → =
Тот же результат получится для протонного канала
распада возбужденного состояния ядра
12
С.
Задача 4.13. Определить возможный орбитальный
момент лептонов, излучаемых в распаде трития
3 3
1 2
.
e
H He e
υ
−
→ + +
Закон сохранения момента импульса для распада:
3 3
1 2
;
;
1 1 1 1
2 2 2 2
e
i f e e
e e
H He e
J J s s l
l l
υ υ
υ υ
υ
−
+
+ +
→ + +
= + + +
= + + + ⇒ =
Заметим, что при анализе законов сохранения в
данном распаде не могут быть применены законы
сохранения пространственной четности или изоспина и его
проекции – распад происходит по слабому взаимодействию,
на что указывает испускание антинейтрино. Все процессы, в
которых участвуют нейтрино или антинейтрино - слабые
(weak). Однако не все слабые процессы происходят с
участием нейтрино.
Суммарный спин, уносимый лептонами при β-распаде,
может быть либо 0, либо 1. Переходы первого типа
(
0
e
S s s
υ
= + =
) называются фермиевскими (F), второго
типа (S = 1) — гамов-теллеровскими (G-T). Многие
β-распады (например, распад нейтрона) являются смесью
переходов первого и второго типов.
               (        )
                        *
                 C J pT → 116 Cg .s. + n;
                   12
                    6
                   
                3 1 
              1 = + + l → l = 0,1, 2,3.
                  2 2
              (−1) = (−1)(+1)(−1)l → l = 0, 2.
     Тот же результат получится для протонного канала
распада возбужденного состояния ядра 12С.

      Задача 4.13. Определить возможный орбитальный
момент лептонов, излучаемых в распаде трития
1 H → 2 He + e + υ e .
3        3      −


      Закон сохранения момента импульса для распада:
                  1 H → 2 He + e + υ e ;
                  3        3        −

                       
                  J i = J f + se + sυ + le +υ ;
                      
                  1 1 1 1                      
                     = + + + le +υ ⇒ le +υ = 0,1, 2.
                  2 2 2 2
      Заметим, что при анализе законов сохранения в
данном распаде не могут быть применены законы
сохранения пространственной четности или изоспина и его
проекции – распад происходит по слабому взаимодействию,
на что указывает испускание антинейтрино. Все процессы, в
которых участвуют нейтрино или антинейтрино - слабые
(weak). Однако не все слабые процессы происходят с
участием нейтрино.
      Суммарный спин, уносимый лептонами при β-распаде,
может быть либо 0, либо 1. Переходы первого типа
    
( S = se + sυ = 0 ) называются фермиевскими (F), второго
типа (S = 1) — гамов-теллеровскими (G-T). Многие
β-распады (например, распад нейтрона) являются смесью
переходов первого и второго типов.


                            65

Страницы