Физика ядра и банки ядерных данных. Варламов В.В - 99 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МГУ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

99
Для
[ ]
1/ 2 ( 1/ 2)( 3/ 2) ( 1) 3/ 4 .
2 2
ls
a a
j l E l l l l l
= +
⇒
∆ = + + − + − =
Для
[ ]
1/ 2 ( 1/ 2)( 1/ 2) ( 1) 3 / 4 ( 1).
2 2
ls
a a
j l E l l l l l
= −
⇒
∆ = − + − + − = − −
Энергетический интервал между подоболочками в
ОМО равен
[ ]
2 1 .
ls
a
E l
∆∆ = +
Но исследование спектров ядер показывает, что с
ростом числа нуклонов А и орбитального числа расстояния
между дискретными уровнями уменьшаются! Например, из
спектра
17
О следует, что
3/2 5/ 2
(1 1 ) 5 ; 2.
d d МэВ l
∆ − ≈ =
;
из спектра ядра
207
Pb следует, что
1
1
5/ 2 7/ 2
( ) (2.34 0.57) 1.77 ; 3
f f МэВ МэВ l
−
−
∆ − ≈ − = =
Из спектра ядра
209
Bi следует, что
9/ 2 7/ 2
3/ 2 5/ 2
(1 1 ) (2.51 0) 2.51 ; 4;
(2 2 ) (2.56 1.38) 1.18 ; 2.
g g МэВ МэВ l
d d МэВ МэВ l
∆ − ≈ − = =
∆ − ≈ − = =
2. Характеристики возбужденных состояний ядер
Спины и четности возбужденных ядер
Модель оболочек успешно объясняет не только
величины спинов и четностей ядер в основных состояниях,
но и во многих случаях помогает понять природу ядерных
возбужденных состояний.
Для
                        a                                                a
j = l + 1/ 2 ⇒ ∆Els =     [ (l + 1 / 2)(l + 3 / 2) − l (l + 1) − 3 / 4] = l.
                        2                                                2
Для
                        a                                                a
j = l − 1/ 2 ⇒ ∆Els =     [ (l − 1 / 2)(l + 1 / 2) − l (l + 1) − 3 / 4] = (−l − 1).
                        2                                                2

     Энергетический интервал между подоболочками в
ОМО равен
                                            a
                                 ∆∆Els = [ 2l + 1] .
                                            2
     Но исследование спектров ядер показывает, что с
ростом числа нуклонов А и орбитального числа расстояния
между дискретными уровнями уменьшаются! Например, из
спектра 17О следует, что
                     ∆(1d 3/ 2 − 1d 5 / 2 ) ≈ 5 МэВ; l = 2. ;
из спектра ядра 207Pb следует, что
              −1
    ∆( f 5 / 2 − f 7 / 2 −1 ) ≈ (2.34 − 0.57) МэВ = 1.77 МэВ; l = 3
Из спектра ядра 209Bi следует, что
    ∆(1g9 / 2 − 1g7 / 2 ) ≈ (2.51 − 0) МэВ = 2.51 МэВ; l = 4;
      ∆(2d 3 / 2 − 2d 5 / 2 ) ≈ (2.56 − 1.38) МэВ = 1.18 МэВ; l = 2.

      2. Характеристики возбужденных состояний ядер

            Спины и четности возбужденных ядер

    Модель оболочек успешно объясняет не только
величины спинов и четностей ядер в основных состояниях,
но и во многих случаях помогает понять природу ядерных
возбужденных состояний.



                                    99

Страницы