Фотоядерные реакции. Современный статус экспериментальных данных. Варламов В.В - 136 стр.

     С одной стороны, распад высоковозбужденных
состояний гигантского резонанса ядра (N, Z) с изоспином T>
по нейтронному каналу на основной и низколежащие
уровни конечного ядра (N - 1, Z) запрещен правилами
отбора по изоспину, поскольку нейтрон, уносящий изоспин
½, не может оставить конечное ядро в состоянии с
изоспином T = T0 - 1/2.
     С другой стороны, распад уровней гигантского
резонанса, имеющих изоспин T<, по протонному каналу на
состояния конечного ядра (N, Z - 1) по сравнению с
распадом более высоко расположенных уровней с
изоспином T> сильно подавляется кулоновским барьером
ядра. Таким образом, распад состояний гигантского с
изоспином T< должен идти преимущественно по
нейтронному каналу, а с изоспином T> – по протонному:
гигантский резонанс с T> будет проявлять себя главным
образом в фотопротонной реакции, а гигантский резонанс с
T< – в фотонейтронной.Для детального изучения таких
эффектов необходима информация не только об
энергетических спектрах выбиваемых фотонуклонов, но и о
парциальных и полных сечениях реакций с их
образованием: необходимо знать не только с какого именно
состояния возбужденного ядра испускается нуклон
определенной энергии, но и на какое состояние конечного
ядра происходит этот переход. Поскольку заселение
ядерных оболочек протонами и нейтронами происходит по-
разному,     для     детального     изучения      эффектов
конфигурационного       расщепления    ГДР      необходима
информация об обоих каналах его распада.




                           136