Фотоядерные реакции. Современный статус экспериментальных данных. Варламов В.В - 271 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МГУ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

271
(прямым) механизмом эмиссии. Такое прямое
испускание нейтрона с образованием конечного ядра (А
– 1) в одном из низкоэнергетичных состояний делает
невозможной эмиссию второго нейтрона, которая
необходима для осуществления реакции (γ,2n).
На основании результатов некоторых специальных
исследований [15, 16] было установлено, что такая
фракция прямых нейтронов в реакциях на разных ядрах
остается приблизительно постоянной в рассматриваемой
области энергий. Это позволяет связать между собой
прямую xσ
tot
и статистическую (1 – x)σ
tot
фракции
полного сечения σ
tot
= σ(γ,sn) = (γ,n) + (γ,2n):
M(E) = [σ
n
+ 2σ
2n
]/[σ
n
+ σ
2n
] = σ
xn
/σ
sn
, (3)
асимптотическая форма для которого в области энергий
выше порога B
2n
имеет вид
M
A
= (2 – x
A
) = [x
A
σ
tot
+ 2(1 – x
A
)σ
tot
]/[x
A
σ
tot
+ (1 – x
A
)σ
tot
]
(4)
и позволяет оценить вклад прямых распадов [5] с
помощью соотношения
n
прям
= x
A
/(2 – x
A
). (5)
Однако надежность таких заключений в
значительной степени зависит от того, с какой
надежностью определяется сечение реакции с
испусканием единственного нейтрона (γ,n) в той области
энергий, где становится возможным процесс испускания
двух нейтронов в реакции (γ,2n).
Хорошо известно, что данные по реакциям (γ,n) и
(γ,2n) взаимно связаны и влияют друг на друга. К
сожалению, как было показано выше (например, на Рис. 6
Главы 4), данные по реакциям (γ,n) и (γ,2n), полученные в
(прямым) механизмом эмиссии. Такое прямое
испускание нейтрона с образованием конечного ядра (А
– 1) в одном из низкоэнергетичных состояний делает
невозможной эмиссию второго нейтрона, которая
необходима для осуществления реакции (γ,2n).
     На основании результатов некоторых специальных
исследований [15, 16] было установлено, что такая
фракция прямых нейтронов в реакциях на разных ядрах
остается приблизительно постоянной в рассматриваемой
области энергий. Это позволяет связать между собой
прямую xσtot и статистическую (1 – x)σtot фракции
полного сечения σtot = σ(γ,sn) = (γ,n) + (γ,2n):
              M(E) = [σn + 2σ2n]/[σn + σ2n] = σxn/σsn,      (3)
асимптотическая форма для которого в области энергий
выше порога B2n имеет вид
MA = (2 – xA) = [xAσtot + 2(1 – xA)σtot]/[xAσtot + (1 – xA)σtot]
                                                            (4)
и позволяет оценить вклад прямых распадов [5] с
помощью соотношения
                    nпрям = xA/(2 – xA).                    (5)
      Однако    надежность     таких     заключений     в
значительной степени зависит от того, с какой
надежностью     определяется     сечение      реакции   с
испусканием единственного нейтрона (γ,n) в той области
энергий, где становится возможным процесс испускания
двух нейтронов в реакции (γ,2n).
      Хорошо известно, что данные по реакциям (γ,n) и
(γ,2n) взаимно связаны и влияют друг на друга. К
сожалению, как было показано выше (например, на Рис. 6
Главы 4), данные по реакциям (γ,n) и (γ,2n), полученные в
                             271

Страницы