Фотоядерные реакции. Современный статус экспериментальных данных. Варламов В.В - 300 стр.

инструментом ядерно-физических исследований. Для того,
чтобы ещё раз подчеркнуть это представим себе
гипотетическую ситуацию, когда различные ядра в плане
особенностей своей внутренней структуры почти не
отличаются друг от друга. Ядра различной массы - это
просто кусочки одной и той же ядерной материи большего
или меньшего объема. С точки зрения оболочечного
строения такое единообразие предполагает существование у
всех ядер системы одночастичных уровней, каркасом
которой являются осцилляторные оболочки сферического
потенциала. В этом случае во всех ядрах мы будем иметь
ГДР в виде узкого одиночного резонанса с энергией 1ħω ≈
41⋅ А−1/3 МэВ. В таком «максимально упрощенном» ГДР
отражена как одинаковость всех ядер в смысле их
оболочечного строения (все ядра имеют одинаковые
расстояния между оболочками), так и одинаковость формы
ядер (все ядра сферические). К этой оболочечной и
сферической симметрии мы добавим и N − Z симметрию,
т.е. будем считать, что у всех ядер число нейтронов равно
числу протонов (все ядра самосопряженные). В этом случае
«осцилляторный» Е1-резонанс, которым мы наделили все
ядра, будет у всех у них иметь и один и тот же изоспин Т >
= 1.
      Теперь будем последовательно возвращаться к
реальным ядрам. Сначала обратимся к их оболочечному
строению. Осцилляторная однородность оболочек (их
эквидистантность и, соответственно, вырожденность по
межоболочечному расстоянию) снимается реальными
нуклон-нуклонными силами и, прежде всего их остаточной
составляющей. Это сильно опускает энергии глубоких
оболочек (особенно в легких ядрах) по сравнению с
внешними      оболочками     и    это    расщепление    по
межоболочечному расстоянию немедленно приводит к
конфигурационному расщеплению ГДР. В массивных ядрах
                            300