Составители:
Рубрика:
52 53
13. Коэффициент теплопередачи, Вт/м
2
:
;8,771
69,8
6707
:R22 ==
q
=
t
F
q
k
.39,527
69,8
4583
:NH
3
==
q
=
t
F
q
k
Выводы
В работе рассчитаны два цикла холодильной машины с одинаковыми
температурами конденсации и кипения и при одинаковом массовом расходе
рабочих тел, работающей на разных хладагентах: R22 и R717 (NH
3
).
По результатам расчета можно сделать следующие выводы:
1. Удельная холодопроизводительность R717 примерно в 7 раз больше
удельной холодопроизводительности R22, что при заданных условиях позво-
ляет достигнуть большей холодильной мощности.
2. Энергетическая эффективность циклов на R22 и R717 практически
одинаковая. Холодильный коэффициент и коэффициент термотрансформа-
ции равны соответственно для R22 – 4,36 и 5,36, для R717 – 4,29 и 5,29.
3. Работа компрессора на R717 в 6,7 раз больше работы компрессора на
R22, что приводит к увеличению затрачиваемой мощности.
4. Удельные объемные холодопроизводительности компрессора, рабо-
тающего на R22 и R717, практически равны, однако удельная эффективная
холодопроизводительность машины на R717 в 1,7 раза больше, чем на R22.
5. При расчете конденсатора выяснилось, что при данных условиях кон-
денсатор для цикла с R22 рассчитать невозможно, так как уравнения тепло-
вых потоков не имеют общего решения.
6. Удельный тепловой поток в испарителе при работе холодильной ма-
шины на R22 больше чем у холодильной машины, работающей на R717.
Соответственно площадь теплообменной поверхности испарителя на R717
в 10 раз больше теплообменной поверхности испарителя на R22.
При одинаковых условиях цикла и одинаковом массовом расходе хла-
дагента энергетическая эффективность R22 и R717 практически одинаковая.
В цикле на R717 получаемая холодильная мощность в 7 раз больше, чем в
цикле на R22, хотя на получение холода затрачивается больше энергии. Так
как при данных условиях не удалось подобрать конденсатор для цикла на
R22 (уравнения не имеют общего решения), то для данных параметров в ка-
честве теплового насоса подходит R717.
Глава 6. ВЛАЖНЫЙ ВОЗДУХ
6.1. Основные определения
Влажным воздухом называется смесь сухого воздуха и водяного пара.
В большинстве случаев пар во влажном воздухе находится в перегретом со-
стоянии и имеет парциальное давление значительно ниже атмосферного. По-
этому к влажному воздуху применимы законы идеальных газов.
Согласно закону Дальтона давление влажного воздуха
п
в
ppp
+
=
,
где
в
p
и
п
p
– соответственно парциальное давление сухого воздуха и пара.
Обычно давление влажного воздуха равно атмосферному. Парциальное
давление пара во влажном воздухе не может быть выше давления насыщения
н
p
при данной температуре влажного воздуха (
н
п
pp
£
). Наибольшее значе-
ние парциального давления во влажном воздухе
н
p
определяется только тем-
пературой смеси и не зависит от давления смеси р.
Смесь сухого воздуха с перегретым водяным паром называется ненасы-
щенным влажным воздухом (
п
p
<
н
p
,
r
¢
¢
<
r
п
, где де
r
¢
¢
– плотность сухого на-
сыщенного пара).
Смесь сухого воздуха с насыщенным водяным паром называется
насыщенным влажным воздухом (p
п
= p
н
). Водяной пар, находящийся в насы-
щенном воздухе, может быть сухим (
r
¢
¢
=
r
п
) или влажным (
r
¢
¢
>
r
п
).
Если ненасыщенный влажный воздух охлаждать при постоянном дав-
лении, то при некоторой температуре он станет насыщенным. Эта температу-
ра насыщения, при которой парциальное давление содержащегося в воздухе
пара становится равным давлению насыщения, называется точкой росы
p
t
.
Охлаждение воздуха ниже
p
t
вызовет конденсацию водяного пара (образует-
ся туман, выпадает роса).
Абсолютная влажность. Масса водяного пара, содержащегося в 1 м
3
влажного воздуха, называется абсолютной, или объемной влажностью. Она
обозначается буквой е и измеряется в кг/м
3
или г/м
3
. Так как объем водяного
пара в смеси равен объему смеси, то абсолютная влажность равна плотности
водяного пара
п
r
при парциальном давлении
п
p
.
Из уравнения состояния идеального газа
TR
p
M
M
e
п
пп
п
===r
, (6.1)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 25
- 26
- 27
- 28
- 29
- …
- следующая ›
- последняя »
