Математические модели элементов электроэнергетических систем в расчетах установившихся режимов и переходных процессов. Вайнштейн Р.А - 71 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

71
Составляющие в (2.1.15) с множителем «cosγ» совпадают по на-
правлению с осью «
d», а с множителем «sinγ» с осью «q». Поэтому вы-
делим в (2.1.15) составляющие по оси «
d» и оси «q»
d
d q d A
d d
U I r
dt dt
,
q
q d q A
d
d
U I r
dt dt
.
Учтем (2.1.14), а также и то, что в общем случае частота вращения
ротора может отличаться от синхронной и быть равной ω
+ ω
s
, ω
s
–
–
–
час-
тота скольжения
d
d q q S d A
d
U I r
dt
, (2.1.16)
q
q d d S q A
d
U I r
dt
. (2.1.17)
Уравнения (2.1.16) и (2.1.17) называют уравнениями Парка-Горева.
Составляющие напряжений в (2.1.16) и (2.1.17) порождаются опре-
деленными процессами и в соответствии с этим называются следующим
образом:
,
q
d
d
d
dt dt
– ЭДС трансформации,
,
d q
– ЭДС синхронного вращения,
,
d S q S
– ЭДС скольжения.
При использовании математической модели синхронной машины,
основанной на преобразовании Парка
-Горева для исследования элек-
тромеханических переходных процессов уравнения (2.1.16) и (2.1.17
)
упрощают, а именно пренебрегают активным сопротивлением обмотки
статора, ЭДС трансформации и ЭДС скольжения. Следовательно, далее
используются уравнения в виде
d q
U
, (2.1.18)
q d
U
. (2.1.19)
Важно обратить внимание на то, что магнитный поток по оси «q»
наводит ЭДС по оси «d» и на оборот. Это объясняется тем, что индук-
тируемая ЭДС сдвинута на 90
по отношению к соответствующему пе-
ременному магнитному потоку.

Страницы