Программные комплексы в учебном проектировании электрической части электростанций. Вайнштейн Р.А - 36 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТПУ | Томск

Составители: 

Рубрика: 

36
Использование таких условий возможно в связи с тем, что свобод-
ные токи в демпферных контурах затухают значительно быстрее, чем в
обмотке возбуждения.
Для определения сопротивлений
d
x
и
d
x
,
q
x
используется теорема
о постоянстве потокосцепления с замкнутым контуром, активное сопро-
тивление которого равно нулю (сверхпроводящий контур).
Суммарное потокосцепление контура с собственной индуктивно-
стью L, имеющего магнитную связь с другим контуром равно
K L M M
Li
,
где
M
– потокосцепление взаимоиндукции.
Дифференциальное уравнение такого контура
0
M
d Li
dt
.
Следовательно
const
M
Li
.
Последнее соотношение означает, что любое изменение потокос-
цепления взаимной индукции со сверхпроводящим контуром
M
вызы-
вает протекание тока в контуре такой величины и такого направления,
что поле этих токов компенсирует изменение
M
. Иными словами, ток
в сверхпроводящем короткозамкнутом контуре определяется из условия
сохранения потокосцепления с контуром неизменным.
Реальные контуры синхронной машины обладают, хотя и малыми,
но конечными активными сопротивлениями. Все же на некотором от-
резке времени, значительно меньшим постоянной времени контура,
можно последний рассматривать как сверхпроводящий и использовать
теорему о постоянстве потокосцепления.
Применим теорему о постоянстве потокосцепления для магнитной
системы по рис.2.6. Контур II является сверхпроводящим.
i
2
i
1
Ф
2
Ф
M
Ф
I
II
Рис.2.6. Магнитная система

Страницы