ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
Кроме того, во всех теориях принимается, что напряжение на ней-
трали, сформировавшееся при предыдущем зажигании дуги, не изменя-
ется к моменту последующего зажигания.
Теория Петерсена
Характерной особенностью теории Петерсена является предполо-
жение о том, что после каждого зажигания дуги она гаснет при первом
прохождении суммарного тока замыкания через нуль. Поскольку, как
пояснялось выше, амплитуда переходной составляющей значительно
больше амплитуды установившегося емкостного тока, можно считать,
что дуга горит в течение времени
д
1
t
π
Δ=
ω
. В момент погасания дуги
принужденное напряжение на поврежденной фазе не равно нулю и по-
этому в соответствии с (3.32) имеет место переходный процесс восста-
навливающегося напряжения (рис. 3.13) с высокочастотным пиком U
п.г.
.
Однако предполагается, что электрическая прочность дугового проме-
жутка нарастает быстрее, чем восстанавливающееся с частотой на-
пряжение на поврежденной фазе.
2
ω
По теории Петерсена каждый последующий пробой изоляции про-
исходит с интервалом в половину периода промышленной частоты на
максимуме напряжения поврежденной фазы. При неучете затухания на-
пряжения на нейтрали, очередное n-ое зажигание дуги произойдет при
напряжении на поврежденной фазе равным
An NM(n 1) фm
u(u E
−
)
=
+
(3.39)
где – напряжение на нейтрали, сформировавшееся в предыдущем
n – 1 цикле зажигания и гашения дуги.
NMn 1
u
−
Таким образом, начальная амплитуда свободных колебаний на не-
поврежденных фазах (например на фазе В) при каждом очередном про-
бое равна
BM NM(n 1) фm
uu E
−
=
+
. (3.40)
Максимальное перенапряжение при очередном пробое формирует-
ся спустя время
д
1
t
π
Δ=
ω
и, с учетом влияния междуфазных емкостей и
затухания переходного процесса равно
BMn фmNMn1фmC
u1,5E(u E)(1k)(1k
1
)
−
δ
=++−−
. (3.41)
48
ЭЛТИ ТПУ
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 45
- 46
- 47
- 48
- 49
- …
- следующая ›
- последняя »
