Физика межпланетного и околоземного пространства. Веселовский И.С - 22 стр.

образом, в инерциальной системе отсчета, связанной с неподвижными
звездами, имеется электрическое поле
                                 1
                           E    v ×B  .                  ( 3.3 )
                                 c
Магнитное поле находится из совместного решения второго и третьего
уравнения (3.1) при условии (3.3). В сферической системе координат
 R,  ,   эти уравнения имеют вид (скорость солнечного ветра
считается постоянной и радиальной):
                              
                                    v sin  B    vB  ,
                        1                           
             B R 
                              
                      R sin                           
                     v 
             B         RB  ,
                     R R
                                                                                          ( 3.4 )
                     v 
             B         RB  ,
                     R R
              1                            1                          1    B
                       R B  
                            2
                                R
                                                       sin  B  
                                                                
                                                                                    0.
             R R                      R sin                       R sin  
               2




Если на некоторой исходной сфере                           R0       вблизи Солнца задано
магнитное поле B 0  ,  , t  , то поле при R  R0 находится из решения
системы (3.4) методом характеристик:
                                        2

                       BR  
                                 R0  B   ,  , t  R  R0  ,
                                      0R                    
                                R                     v 

                       B 
                                R0             R  R0 
                                     B0   ,  , t  ,                                 ( 3.5 )
                            R                    v 
                           R      
                       B  0 B0   ,  , t 
                                                R  R0 
                                                       .
                            R                    v 

Заметим, что поле B 0                 на исходной сфере R0 нельзя задавать
совершенно     произвольно.             Оно          должно        удовлетворять
дополнительному условию, следующему из уравнения   B  0. Это
дополнительное условие имеет вид:
                           v                          B0 
               B 0 R                  sin  B              0.        ( 3.6 )
                        R0 sin                       
                                                0 




                                                 22