Составители:
Рубрика:
39
где N
2
– число витков вторичной обмотки; R
г
– сопротивление электри-
ческой цепи гальванометра. При протекании тока чере з рамку баллис-
тического гальванометра, расположенную между полюсами постоянно-
го магнита, возникает момент пары сил. Рамка с ток о м поворач ивается
вместе с закрепленным на ней зеркальцем. Поворот зеркальца приво-
дит к отклонению светового указателя (“зайчика”). В баллистическом
гальванометре аппаратным способом реализуется интегрирование им-
пульса тока (21) по времени. В результате определяется величина заря-
да, прошедшего через рамку гальванометра,
2
1
2
г
.
t
t
N
qidt
R
==∆Φ
∫
(22)
При малых углах поворота рамки β отклонение светового указателя
на шкале баллистиче ского гальванометра практически пропорциональ-
но величине угла поворота, а значит и величине заряда q, прошедшего
через рамку. В этом случае можно положить
q = C ∆n, (23)
где C – баллистическая постоянная; ∆n – число делений, на которое
отклонялся световой указатель. Из (20), (22) и (23) находим
г
2
.
CR
Bnn
SN
∆= ∆=
γ
∆
(24)
При помощи штепсельного реостата R ток в первичной обмотке из-
меняется дискретно от начального значения I
0
= 0 ( H
0
= 0, B
0
= 0).
Если от начального значения тока I
0
= 0 произведено m дискретных
изменений силы тока ∆I
k
, то магнитная индукция в конце опыта опре -
делится суммой дискретных изменений
1
,
m
mk
k
Bn
=
=γ ∆
∑
(25)
где γ – коэффициент пропорциональности; ∆n
k
– число делений, на ко-
торое отклоняется “зайчик” на шкале ба ллистического гальванометра
при k-м изменении силы тока. Величина напряженности магнитного
поля H
m
в опыте m определяется по измеренному току в данном опыте
по формуле (17).
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 37
- 38
- 39
- 40
- 41
- …
- следующая ›
- последняя »
