Процессы инженерной защиты окружающей среды (теоретические основы). Ветошкин А.Г. - 145 стр.

стки фильтра образуется новой слой осадка, доминирующим механизмом
становится ситовой эффект.
      Размер частиц играет важное значение при зацеплении и захвате час-
тиц за счет касания ими поверхности обтекаемого тела. Если пренебречь
инерционными эффектами и считать, что частица точно следует в соответ-
ствии с линиями тока, то частица осаждается не только в том случае, когда
ее траектория пересечется с поверхностью тела, но и в случае пересечения
линии тока на расстоянии от поверхности тела, равном ее радиусу. Таким
образом, эффективность зацепления выше нуля и тогда, когда инерцион-
ное осаждение отсутствует. Эффект зацепления характеризуется парамет-
ром R, который представляет собой отношение диаметров частицы d ч и
обтекаемого тела d т :
                 R = dч/dт.                              (3.59)
      При потенциальном обтекании шара, когда величина R столь мала,
что можно пренебречь инерционными эффектами, эффективность зацеп-
ления составляет:
                                       1
                 η R = (1 + R 2 ) −        ≈ 3R .         (3.60)
                                    1+ R
      В этом же случае для цилиндра верно соотношение:
                                      1
                 η R = (1 + R) −         ≈ 2R .           (3.61)
                                  1+ R
      В другом предельном случае, когда за счет большого значения инер-
ционных эффектов траектории оседающих частиц прямолинейны, имеем
следующие соотношения:
      - для шара
                 η R = ( R + 1) 2 − 1 ≈ 2 R ,             (3.62)
      - для цилиндра
                 ηR = R .                                (3.63)
      Таким образом, при потенциальном обтекании шара эффективность
механизма зацепления находится в пределах 2 R...3R , а при потенциальном
обтекании цилиндра R...2 R .
      Для определения эффективности осаждения частиц за счет касания
при вязком обтекании цилиндра справедливы следующие уравнения:
                            R2
                 ηR =                ,                   (3.64)
                       1− ln Re т
                      η R = R 2 Re 0т ,,0625 ,                  (3.65)
             d т v0 ρ 0
где Re т =                - критерий Рейнольдса для обтекаемого тела.
                μ0

                                                 145