Процессы инженерной защиты окружающей среды (теоретические основы). Ветошкин А.Г. - 164 стр.

ясняется это тем, что в этих случаях рассматривается двухфазный поток и
действуют силы инерции.
      Мелкие частицы, следуя вместе с газом, огибают каплю и уходят с
потоком газа. У этих частиц инерция недостаточна для преодоления со-
противления газа.
      Эффективность инерционного осаждения пылевых частиц на капле
жидкости зависит от критерия Стокса. Действие сил инерции реально про-
является в отношении частиц диаметром свыше 1 мкм.




Рис. 3.16. Движение запыленного газа при обтекании шарообразной капли:
                  ————— линии движения потока;
                — — — траектории центров частиц пыли.

      Для шаровых частиц пыли размером dч эффективность инерционного
осаждения на каплях может быть выражена зависимостью
             εи = f(dч2 v0 ρ0/18 μ0 dк ),                  (3.115)
где v0 - скорость потока, м/с; μ0 - динамическая вязкость газа, Па.с; dк -
диаметр капель, м.
      При значении Stk ≥ 0,1 эффективность осаждения на каплях можно
определить по эмпирической формуле:
             εStk = Stk2/(Stk + 0,125)2.                   (3.116)
      Кроме инерционного осаждения, на каплях имеет место осаждение
диффузионное, под действием электростатических сил. Однако роль их по
сравнению с инерционным осаждением очень незначительна, а для частиц
более 0,2 мкм может не учитываться.
      Частицы малых размеров (менее 0,1 мкм) подвержены воздействию
броуновского (теплового) движения молекул. Перемещение частиц в этом
случае описывается уравнением Эйнштейна (2.6).
      При справедливости закона Стокса, когда размер частиц больше
среднего пути пробега молекул, коэффициент диффузии частиц можно вы-
разить как функцию размера частиц:



                                   164