Процессы инженерной защиты окружающей среды (теоретические основы). Ветошкин А.Г. - 171 стр.

                Dx = D1 (z/z1)(1 – Rim)1/2,                      (3.133)
где D1 - значение Dz на высоте z1 = 1 м при равновесных условиях, м2/с;
Rim - среднее по высоте приземного слоя значение числа Ричардсона.
       Профиль скорости ветра описывается формулой
                u = u1[lg(z/z0)/lg(z1/z0)],                     (3.134)
где u1 - скорость ветра на высоте z 1 , м/с; Z0 - шероховатость подстилающей
поверхности (z0 ≈ 0,01 м).
       Решение уравнения (3.127) с использованием соотношений (3.133),
(3.134) возможно только численным методом. Аналитическое решение может быть
получено с помощью упрощенных зависимостей:
                    u = u1.zα;                               (3.135)
                              . β
                    Dx = D1 z ;                              (3.136)
                            .
                    Dy = l0 u,                               (3.137)
где α и β - безразмерные параметры, подобранные из условия наилучшего со-
ответствия фактических и расчетных профилей скорости ветра и коэффициента
обмена (обычно α ≈ 1, β ≈ 0,15); l0 - характерный размер, который также под-
бирается из условия соответствия опытным данным. Значение l0 составляет
0,1…1 м и зависит от степени устойчивости атмосферы. При неустойчивой
стратификации l0 = 0,5…1 м, при устойчивой стратификации l0 уменьшается.
                  3.15. Распространение загрязнений в атмосфере
       На рис. 3.17 показана схема распространения загрязненной струи, исте-
кающей из трубы при наличии сносящего ветрового потока. Действие послед-
него приводит к искривлению струи. На некоторой высоте (Н + ΔН) влияние
сносящего потока становится преобладающим, струя разворачивается, ось ее
становится горизонтальной. Факел далее приобретает форму параболоида с
вершиной в точке Р, в которой размещают фиктивный источник. Таким обра-
зом, реальная картина распространения загрязнений заменяется факелом от фик-
тивного источника, расположенным на высоте (Н + ΔН). Вершина параболоида
не обязательно располагается над центром трубы, однако возможное смещение
не учитывают, полагая, что источник находится в точке P(x = 0, y = 0), z = H +
ΔH).
       Превышение горизонтальной оси факела над устьем трубы зависит от усло-
вий истечения газовоздушной смеси и скорости ветра:
         ΔH = 0,75(w0.D0/u)[2,5 + 1,65 g.D0.ΔT/(T.u2)].                (3.138)
       Здесь w0 - скорость истечения, м/с; D0 - диаметр устья трубы, м; Т =
(Т0 –Тат) - разность температур газовоздушной смеси на выходе из трубы и ат-
мосферного воздуха летом, К.
       Факел, расширяясь, достигает земли (точка А), в некоторой точке М(хM)
приземная концентрация достигает максимума СM, стремясь затем к нулю на
удалении (кривая 1).

                                     171